CONTRIBUTIONS A LA THEORIE DES MÉLANGES BINAIRES. 



433 



points de plissement de la courbe spinodale se trouveront à une certaine 

 distance F un de l'autre. S'il en est ainsi , cela signifie que les limites de 

 température entre lesquelles les points de plissement hétérogènes appa- 

 raissent et disparaissent sont plus larges que celles , entre lesquelles les 



deux courbes = 0 et 44" — 0 commencent à se couper et cessent 

 dx l av À 



de le faire; et il en sera ainsi a fortiori des limites de température entre 

 lesquelles un système de trois phases se présente sur la ligne binodale, 

 donc entre lesquelles ce système existe. Qu'il en est ainsi d'ailleurs, 

 c'est ce qu'on reconnaît en examinant de plus près les particularités 

 qui se présentent dans F allure de la courbe spinodale, dans le cas 

 où les deux courbes s'entrecoupent. Supposons que les circonstances 

 soient les mêmes que dans la fig. 12 (t. XIII , p. 80), c. à d. 



que nous supposons que la ligne ~ Û se trouve dans une région 



où les volumes sont plus petits que celle où s'étend la courbe ^ == 0; 



nous supposerons d'ailleurs que la température soit encore un peu plus 



basse, de façon que les deux branches de -j- = G soient encore séparées 



pour x = 0. Les isobares entrent alors dans la figure par x = 1, ont le 



C—-^ négatif et s'infléchissent vers cette courbe dans le voisinage de 

 \dx/ p & b 



fp . Sa v\ 



±- = 0 ; pour la couper à angle droit. La grandeur ( — 2 J est donc po- 



'/V \XlX s j) 



sitive. Pour les lignes q la grandeur es ^ négative dans le voisi- 



nage de — '= 0. En un point de contact des lignes p et q } c. à d. en un 



dv 



point de la ligne spinodale, C 7 ~) est positif en vertu de la formuli 



\((xS spin 



(voir t. XIII p. 61): 



scPv^ 

 \dx*J t 



\dxJ sp in ~ \(ixJ p = q A^A 

 \dx 2 s P 



