CONTRIBUTIONS A LA THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 455 



nous retranchons les deux quotients l'un de l'autre; nous obtenons ainsi : 



(lp X-) ^'j £J?g X j 



d r l\ 22 v- 2 — v { v ?t 1\ 



X, 



dp , . 



Substituant cette valeur de — dans les deux équations, il vient: 



dT llt 



dp _ N^^N & l ! 



1 2 3 \cix J v p 2 



et 



? ' 3 ' dT 123 ~ [X * Xl) Ux { y i>T dT^^ 



et 



Divisant par ?> 21 et v 31 il vient encore: 



s dK \ dx 1 

 dp_ = V^ , 2 ) vT dT /dp\ 

 dT 12S v 2l \dTSx. n 



x., — X, 



f d K\ dx { 



/<fy\ = \ dx { y vT dT Sdp\ 

 W/ J23 ^KdTJx^ 

 x 2 — x x 



ou 



(dp_\ V^A far , fdp_\ 

 XdTj, 23 \dx { J T dT W/ œ a*, ' 



s ^Çj^) e ^(j$î\) re P r 6sentènt le rapport des accroissements de p 



et T sur la nappe vapeur de la surface de saturation, pour une section 

 à valeur constante x = x\ , se rapportant à la coexistence des phases 1 



et 2 ou 1 et 8. La différence^ — Ç~7ïh) > multipliée par , 



donne donc le signe de dx i . De même, si Ton remplace 2 par 3. Il est 

 vrai que l'existence d'un système de trois phases modifie considérable- 



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