CONTRIBUTIONS À LA THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 



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prise entre 1 (1 er cas) et 0 (2 d cas). Il s'ensuivra que la condition -= 3 



exigera une valeur de n plus grande que 3,75, mais pas plus élevée 

 que 10. 



Mais je ne poursuivrai pas plus loin les calculs que cela nécessiterait. 

 En somme il résulte clairement de ce qui précède: 1° Que le cas, où il 

 y a équilibre de trois phases entre deux températures peu différentes, 

 peut se présenter pour toute valeur de n, mais que, si n est petit, ces 

 deux températures sont trop basses pour être observées. Il n'est pas 

 possible d'indiquer la valeur exacte de », pour laquelle ces deux tem- 

 pératures peuvent être observées , si elles existent, aussi longtemps qu'on 

 ne connaît pas le rapport de la température, à la quelle les deux surfaces 



= 0 et ~y = 0 se touchent, à celle où le point de plissement double 

 dx CL V 



apparaît ou disparaît. 2°. Que la valeur de n nécessaire pour fournir la 

 fig. 40 doit être au moins 4. 3°. Qu' à mesure que s t et s 2 s'abaissent 

 davantage au dessous cle la parabole OPQ, les deux températures, entre 

 lesquelles l'équilibre de trois phases peut exister, sont de plus en plus 

 distantes, et ce n'est que lorsque s 1 et s 2 (que nous supposons toujours 

 positifs) sont devenus nuls, que la température inférieure s'est abaissée 

 jusqu' au zéro absolu. 



Si nous nous rappelons maintenant que le point (ê 1 , s 2 ) est placé sur la 

 courbe a 2 i2 — l 2 a x a 2 , qui représente en coordonnées s 1 et s 2 une ellipse, 

 une parabole ou une hyperbole suivant que Z 2 < 1 , = 1 ou > 1 ; et que 

 de cette courbe seuls ces points-là fournissent une courbe fermée, dont il 

 a été question, qui sont situés' dans le triangle OPQ (au-dessous de la 

 parabole), nous voyons que les phénomènes examinés ne dépendent pas 

 seulement de n, mais qu'en outre il doit exister pour a x , a 2 et a i2 des 

 relations particulières, exprimées, pour f, et s 2 positifs, par les équa- 

 r a \ 1 + é i a ï ^ 2 (1 + ^) , t \ / , / -n 



tlOnS — = 7 ryy, — — — ; ryy- et 11 — 1 > \ £, + 11 \/ €, . De 



beaucoup la plus grande partie de la courbe a 2 i 2 — l 2 a { a 2 est extérieure 

 à cette région, et les phénomènes dont il a été question doivent donc 

 être considérés comme relativement rares. Si nous nous abaissons dans 

 l'espace OPQ, au point que ^ , ou s 2 , ou même les deux s'annullent 

 ou deviennent négatifs (nous n'avons pas encore examiné ce qui arrive 

 lorsque s l et s 2 sont négatifs), on peut déjà s'attendre à un équilibre 

 de trois phases à T = 0. Si nous remontons le long de la courbe 



