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J. D. VAN DER WAALS. 



a 12 ~ l"U\(i>2 et que nous arrivions au-dessus de la parabole, nous 

 entrons dans une région de miscibilité parfaite (au sujet des valeurs de 

 f, et s 2 nécessaires pour une miscibilité parfaite, voir p. 436). Comme 

 l'ascension le long de la courbe a 1 xl = l 2 u l a 2 entraîne une diminu- 

 tion de^S il s'ensuit aussi que, si dans des cas analogues le rapport 



Pl.; 1 ° ^ ' Pin 



diminue, nous passons de la miscibilité imparfaite à la miscibilité 

 parfaite. 



Les observations confirment pleinement ces conclusions, dans la 

 déduction desquelles on a supposé que l'on a affaire exclusivement à des 

 cas normaux, c. à d. des cas dans lesquels il n'y a pas d'action chimique 

 entre deux composantes, ou dans lesquels chacune des composantes se 

 comporte normalement. Je ne connais qu'une seule exception, c'est 

 que le cas de la fig. 40 se rencontre aussi dans les observations de 

 Kuenen relatives aux mélanges d'éthane et d'alcool éthylique etc. Dans 

 ce cas nous devons attribuer à n une valeur inférieure à 2 ou à peine 

 supérieure. Je ne vois pas pour le moment comment l'anomalie de 

 l'alcool fait sentir ici son influence, comme si n était plus grand. Mais 

 dans les cas de mélanges d'anhydride carbonique et de liquides organi- 

 ques, examinés par Buchner ] ), pour lesquels la fig. 40 donne encore 

 F allure schématique, n a certainement la valeur trouvée par le calcul. 



Quelques remarques encore pour finir. 



1°. J'ai déjà donné dans la fig. 30 l'allure de la ligne de plissement 

 dans le cas de la fig. 39, ainsi que celle de la pression du système de 

 trois phases comme fonction de T. 



2°. Les nappes supérieure et inférieure de la surface de saturation ne 

 subissent de modification, dans le cas de la fig. 39, qu'entre les deux 

 températures entre lesquelles il y a équilibre de trois phases. Yoici en 

 quoi consiste la modification de la nappe supérieure. Entre les limites 

 de x de la courbe fermée pointillée de la fig. 39 , la nappe supérieure est 

 relevée. Aux valeurs limites de x mêmes, ce relèvement est encore nul. 

 Mais pour des valeurs de x, qui s'écartent de ces valeurs limites, le 

 relèvement prend certaines valeurs, mais d'abord seulement entre des 

 températures peu différentes. Cela est d'ailleurs tout indiqué dans la 

 fig. 39. Il résulte de tout ceci .que, si l'on produit une certaine aug- 

 mentation de pression, p. ex. si l'on observe au-dessus de la pression 



') Dissertation, Amsterdam, 1905. 



