CONTRIBUTIONS À LA THEORIE DES MELANGES BINAIRES. 



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maxima de la nappe liquide modifiée, la non-miscibilité de l'état liquide 

 a complètement disparu. Si la pression s'abaisse, la non-miscibilité peut 

 revenir, mais à une pression qui n'est pas beaucoup plus petite que la 

 pression maxima, elle n'existe encore que dans un tout petit intervalle 

 de température. Èn d'autres termes, la courbe pointillée de la fig. 39 

 s'est considérablement rétrécie. Tl pourra certainement se présenter là 

 deux cas: ou bien il y a réellement un minimum de pression, ou bien la 

 pression au point Q est la plus élevée. Mais alors il peut y avoir encore, 

 à des températures plus élevées, séparation en vapeur et liquide. 



3°. Si dans la fig. 40 se présente la circonstance d'un minimum de x 

 sur la branche vapeur, il y a certains mélanges présentant la conden- 

 sation rétrograde si Ton suit la pression des trois phases. 



Pour les mélanges qui présentent la non-miscibilité décrite ci-dessus 

 entre deux températures, on peut avoir aussi bien a l X2 ^> a l a 2 que 

 a 2 v2 <^a l a 2 . Toutefois, si a 2 i2 ^> a { a 2 , la non-miscibilité est moins pro- 

 bable. Dans ce cas les points (6 lf s 2 ) sont situés sur une hyperbole, qui 

 coupe l'espace OPQ au-dessous de la parabole, près du point Q; et à 

 mesure que l'intersection se produit plus près de Q, la distance entre la 



parabole et Taxe s* est plus petite. Et dès que la valeur de — — est devenue 



• a x a 2 



si grande, que l'intersection de l'hyperbole avec l'axe s 2 se produit au- 

 delà de Q, il n'y plus de séparation du liquide. Cela arrive donc lorsque 



