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D. J. KORTEWEG. 



§ 13. Supposons en second lieu qu'on ait affaire à deux liquides 

 miscibles en toutes proportions, ou bien, à une solution à concentration 

 variable. Dans ce cas il ne peut être question d'un équilibre proprement 

 dit, avant que par la diffusion la concentration soit devenue partout 

 égale dans le liquide. Toutefois, en considérant la diffusion comme un 

 processus très lent, on pourrait avoir affaire à des équilibres provi- 

 soires, où les équations (31) et (20) se trouveraient satisfaites momen- 

 tanément 1 ). Dans ces équilibres, toutes les distributions possibles de la 

 concentration, satisfaisant à ces équations, pourraient à la rigueur se 

 présenter, puisque une distribution à un moment donné dépend de la 

 distribution initiale et des lois de la diffusion. 



§ 14 Dans le cas de deux liquides miscibles partiellement, deux 

 phases différentes pourront se constituer, séparées par une couche de 

 transition; mais alors, contrairement à ce qui arrive pour le cas d'un 

 seul fluide compressible, les formules (31) et, pour le cas de couches 

 horizontales, la formule (34) ne pourront suffire en aucune manière à 

 déterminer, dans Fétat d'équilibre capillaire, la variation de la densité 

 dans cette couche intermédiaire, mais elles sont applicables du moment 

 que Ton considère cette variation comme donnée. 



Couches sphériques concentriques. 



§ 15. Dans ce cas on a R\ = R m — R; R n — 00 et les équations 

 (25) et (26) se simplifient comme suit : 



(«» *.-, + (..+$ (à)*- r [g + 14]-, I 



(38) = ''' ' = p + *m) ~ 7 Ym+sml -r-u 



(39) pim = pmi = p n i = p ln = Pnm = Pmn = 0. 



Quant aux conditions (31) d'équilibre capillaire, elles se réduisent aux 

 suivantes, si nous désignons par L, M, N les composantes de la force 

 extérieure par unité de volume dans les directions des axes de la fig. 2: 



l ) C'est à dire en remplaçant dans les formules (20), où l'on doit supposer 

 u = v = w = 0, la densité p par la concentration a-. 



