dit R\dRj R'dR 2 R 2 dR 



r2à dp-] 



„(3sdp\ 2 \ LR'dîèJ dp sdp\ 2 



(41) ^ . . 41 



SUR LA EORME QUE PRENNENT LES EQUATIONS ETC. 19 



(40)Z=_0; 3/=0; |(^»-^) + ^-^=°- 



La troisième équation peut être obtenue facilement par la considé- 

 ration de l'équilibre d'un petit tronc de cône de révolution, situé entre 

 deux surfaces sphériques successives. 



Par la substitution des expressions (37) et (-38) dans cette troisième 

 équation on obtient: 



dpnn w Wf dp\* , 2S d 2 p ?J dp 



R\d/i)' Il 



pi *1 2 

 LR'dRA 

 R \dFJ 1 dR ~ R 



d'où l'on déduit par l'intégration entre deux rayons R x et R 2 : 



(-),-w„=/™+[lâ]-[ïl]- 



Pour le cas d'une couche de transition très mince entre deux phases 

 homogènes, on peut négliger les forces extérieures et on trouve donc : 



où. p 2 représente la pression au dehors et p ] celle au dedans de la sphère 

 limitée par la couche de transition ; résultat conforme à celui de la thé- 

 orie classique. 



Cas général. Variation de la pression p nn le long d'une trajectoire 

 orthogonale des surfaces d? égale densité. 



§ 16. Dans ce chapitre nous allons transformer l'équation: 



(44) <^ + ^ + ^W = iV 



on ol dm 



