SUR UNE FORMULE EXACTE, ETC. 



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<H) ï +[^" , '+-](a)' 



et la substitution de cette valeur de n dans (II), ou de (1 — n) clans (II 1 ), 

 donne la relation cherchée entre les variables b et v et les constantes 

 bi, b 0 et m. 



On voit ainsi que la grandeur f de l'équation approchée est remplacée 

 par cette autre m, dont la signification est nettement définie. Elle ex- 

 prime notamment pour quelle part le mouvement de l'atome (1) con- 

 tribue à l'augmentation de volume de la molécule. 



1=4) et 



Résolvons les équations (II) et (II 1 ) par rapport à (- f-^) 

 \h-bj 



b—b n \ 2 %n—l 



et 



(3) 



L(l — my m 1 1 



f\ — u\ 2 n 1 

 \1 — wj w? 



(i-^r^-^i (un 



A dilution infinie ^— ^° = 0 et Ton doit avoir, d'après (III 1 ), n = 



m, ce que Fou pouvait d'ailleurs déduire immédiatement des hypothèses 

 précédentes. 



( h b "\ " 

 - — -~ ) = 0 et 

 b L — o 0 y 



l'équation (III) donne 2?i — 1 = 0, d'où n = \. Nous déduisons de là, 

 à propos de l'allure de la grandeur n, qu'elle commence par avoir la 

 même valeur que m, pour s'approcher de plus en plus de la valeur J à 

 mesure que le degré de condensation s'élève. Cela signifie que les am- 

 plitudes des deux mouvements atomiques, quelque différentes qu'elles 

 puissent être dans l'état de gaz parfait, se rapprochent aux hauts degrés 

 de condensation de la matière pour s'identifier au volume limite. Pour 

 en donner un exemple, nous supposerons que dans la molécule C0. 2 à 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II. TOME VI. 4 



