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MAX PLANCK 



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h — oo 11 



und der allgemeine Ausdruck fur die Entropie, in meclianischem 

 Maasse, wird : 



S = a R log $P -f- const. 



So lange a unbekannt ist, lassen sich die beiden Factoren a und log ^ 

 nicht einzeln berechnen, sondern nur ihr Produkt. 



Eine besondere Anschaulichkeit gewinnt die Grosse der Entropie 

 durch die Einfiïhrung des Begriffes der Wahrselieinliclikeit. Da nâmlich 

 die Zabi ^ aller môglichen verscbiedenen Complexionen, welcbe einem 

 bestimmten Zustand entsprechen, zugleich die Wabrscbeinlicbkeit dièses 

 Zustandes angibt, so kann man allgernein sagen, dass die Entropie des 

 Gases in irgend einem Zustand ein Maass ist fur die Wabrscbeinlicbkeit 

 dièses Zustandes und dass der stationare Zustand durcb den grossten 

 Wertb der Wahrscheinlichkeit ausgezeicbnet ist. 



Geben wir nun von der kinetiscben Gastbeorie zur Théorie der Warme- 

 strahlung ûber, die wir als einen electromagnetiscben Yorgang auffassen, 

 so treffen wir in gewissem Sinn ganz abnlicbe Yerhaltnisse an. Aucb 

 hier bat es sich fur die Ableitung des stationaren Strablungszustandes 

 von Yortheil erwiesen, zunachst von viel allgemeineren Zustânden aus- 

 zugehen, die durch ganz beliebige Yertheilungen der electromagnetiscben 

 Energie cbarakterisirt sind, sowobl imfreidurcbstrahltenEelde(Yacuum) 

 als auch in mitschwiugenden, absorbirenden und emittirenden Resona- 

 toren, deren Schwiugungsenergie wir der Einfachheit halber auch mit 

 zur electromagnetiscben Energie recbnen wollen. Jedem solchen durch 

 eine willkuhrlich vorgeschriebene Energievertheilung definirten Zustand 

 entspricht eine bestimmte Entropie, u. das Maximum dieser Entropie 

 ergibt den Zustand der stationaren, sogenannten normalen Energiever- 

 theilung, wie sie im Spectrum eines schwarzen Korpers auftritt. Der all- 

 gemeine Ausdruck der Entropie lasst sich durch ein dem oben geschil- 

 derten ganz abnliches Wahrscheinlichkeitsverfahren flnden. Wir be- 

 tracbten im F'olgenden nur die Yertheilung der Energie auf einzelne, 

 u. zwar lineare Resonatoren von bestimmter Eigenperiode. Es seien 

 N l9 iY 2 , N Zf . ... die Zahlen der im Ganzen vorhandenen Besonatoren, 



