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P. DUHEM. 



même pression, la phase isotrope cristallise; mais qu'aux températures 

 plus basses, il ne se produit plus aucune espèce de modification;, la 

 phase isotrope et la phase cristalline demeurant également en équilibre. 



S'il en est ainsi, la ligue de f usion FF' (fïg. 3) et la ligne limite de 

 faux équilibre Cp Cp' partagent le plan en trois régions. 



Dans la première région, située au dessus de FF, la phase cristallisée 

 se transforme en phase isotrope; dans la seconde région, située entre 

 FF' et CpCp', la phase isotrope se transforme en phase cristallisée; dans 

 la troisième région, située au dessous de Cp <$', aucune transformation 

 n'est possible: le système demeure à l'état de faux équilibre. 



Selon la théorie générale des faux équilibres, la ligne limite des faux 

 équilibres Cp 0 e doit se rapprocher de la ligne de fusion FF' et se con- 

 fondre pratiquement avec elle à partir d'un certain point N. Donc, 

 dans cette interprétation, comme dans l'interprétation de M. Tammann 

 le champ qui correspond à la cristallisation du corps isotrope est un 

 domaine clos de toutes parts. 



Mais la relation (1) ne s'applique plus tout le long de la frontière de 

 ce domaine; elle s'applique seulement le long de la ligne F JY. 



Aussi, bien que la frontière du domaine considéré présente en m un 

 point d'abscisse maximum, il n'est plus nécessaire que la chaleur de 

 fusion s'annule en ce point; il n'est plus nécessaire qu'au voisinage de 

 la ligne Cp Cp' , la cristallisation de la phase isotrope absorbe de la cha- 

 leur; elle peut continuer à en dégager comme au voisinage de la ligne 

 FF. Si, sous une pression voisine de O, (V — v) est positif, la ligne FF' 

 commence par monter de gauche à droite. Dans ce cas, la ligne qui 

 limite le domaine de cristallisation doit présenter un point M d'or- 

 donnée maximum 0 ; mais ce point peut fort bien ne pas se trouver sur 

 l'arc F'N le long duquel la relation (1) est applicable. Dans ce cas, 

 ce point ne correspond plus nécessairement à un changement de signe 

 de (v — v). 



L'interprétation de M. Tammann exige que l'on trouve toujours, 

 dans le plan T O n, une ligne le long de laquelle v — v = 0 et une 

 ligne le long de la quelle L = 0. La nouvelle interprétation est indé- 

 pendante de l'existence de ces deux lignes. 



La nouvelle interprétation évite ainsi certaines affirmations, qui 

 découlaient nécessairement de la théorie de M. Tammann, et dont l'ex- 

 actitude pouvait, dans maintes circonstances, paraître difficilement 

 admissible. 



