DIE EALTENPUNKTSKURVEN U. S. W. 185 



Wenn wir also clie Kurve der kritischen Losungen betrachten, welche 

 mit Dampf in Gleichgewiclit sein konnen, so wircl weder Temperatur 

 noch Dmck bei einer kritischen Miissigkeit zweiter Ordnung ein Maxi- 

 mum oder Minimum sein. 



Wir werden jetzt noch die Kurve der kritischen Mûssigkeiten unter 

 eigenem Dampfdruck betràcliten fur den Fall, dass die Menge. einer der 

 Komponenten selir klein wird. Nehmen wir wieder die Gleichungen 

 (28), (29) und (30) und nehmen wir an dass x und also auch x x sich 

 dem Null nàhern. 



df . ~bf df df ] 



Es bleibt dann ~ enlich. wiihrend ~-, ^= und tV„ der Ordnung; - 

 dy 3 dx dp dT & x 



dF dF dF dF 1 

 und ^— , ^— . ^ und ^— der Ordnung — r werden. 

 dx ày à F àT x 1 



Weiter hat man ; wenn wir Lim. r (x± — x) -f- s {y { — y) = fi- set zen : 



x HT . 



fi - HT (— 1) -f - s (y i — y) àaLim. r= — ist, wàhrend Lim s(x i — x) 



x x 



~T Hj/i — y) s i c h dem Null nahert. Da jetzt dy und dx Grôssen dersel- 



ben Ordnung sein, kann man die Gleielmngen (28) und (30) schreiben: 



df df df 



fi, dx -}-v 0 . t dp — y jQ . l dT= 0 



Aus diesen Gleichungen erhalt man : 



dT_ *dp * Vl ^ dp ^DT n °-^x 



und 



dx df df> dx df . df 



__. ~}f _ df 

 dp ^dT ^dx 



(83) 



dT df df 



dp u dx 



(33) 



Die Zeichen von y on und v on sind bekannt ni. beide negativ. Das 

 Zeichen von fi — Limr(x x — x) -f- s(y l — y) ist auch abzuleiten. Pie 



