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D. VAN GULIK. 



nomraen wird, dass die Reize, welche das Gehôrorgan wàhrend derselben 

 durch die Luftbewegung erleidet, eben nieht mehr gesondert, sondera 

 insgesammt, empfunden werden sagen wir, dass es etwa zu 0,1 Sek. 

 gewàhlt wird. 



Wahrend dièses Zei tinter valles sei die Funktion, nach Fourier ent- 

 wickelt, als : 



il = oc 



/./A V ^ / « ^ 77t I » %7rt \ 



U —J\t) =7 2j^A n MM M r -"n C0S n ) 



n — 4 



vorzustellen, wo das constante Glied, das eigentlich noch hinzngefiïgt 

 werdeu miïsste, vernachlâssigt wird in der Voraussetzung dass die Luft- 

 verdichtuug u angenàbert gleichviel positiv wie negativ ausfàllt wahrend 

 des betrachteten Zeitintervalles. 



Yernachlâssigen wir die Intensitatsverrmgerung so wiederholt sich 

 dièse Funktion nach Reflexion auf vollkommen dieselbe Weise nach der 

 kleinen Zeitdaner ê. Es superponiert sich dann iiber /'(/) eine andere 

 Funktion 



./ a • 2>7r(l—ô) , - 2 7r (t — ô)\ 9 , 

 lh = f(t—ô) ==JlA n nn n K - + B n cosn — ±- M 2 ) 



n = 1 



Die resultirende Erhohung des Lnftdruckes U wird also : 



= U — j- ^ = 2j A n » — + SIU H J + 



V 



B 



n [cos u \- cos n j J 



»7 m*-^) zAt-lj) tS 



2 U^n « ~ f G0S n ~ J X ^ CO* W — J 



n = 1 



J ) Vergl. die Arbeit von Wind iiber die Anwendung der FouRiER'schen 

 Reihenentwickelung in der Optik (Physik. Zschv. 2, p. 189, 1900) und insbe- 

 sondere § 4 desselben. 



2 ) Dièse Entwickelung wird eigentlich nicht fiir das ganze Zeitintervall 

 zwischen t 1 und t\ + T , sondern nur von t x + ô bis t x -f~ t anwendbar sein. 

 Dies wird aber unsre Schlussfolge im grossen Granzen nicht hinfâllig machen, 

 wenn wir uns auf Fàlle beschrànken, wo ô immer klein ist gegen r (vergl. 

 Wind 1. c. § 3). 



