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E. VAN EVE11DINGEN. 



x—x 0 = Qj~ J r ( f) tt—cos bl) + ^ sin ht 

 z—z 0 = y ro ^. 



Considérons un groupe d'électrons parcourant sans collisions, dans 

 l'intervalle d'une seconde, un chemin compris entre A et A -f- r/A, et ayant 

 une vitesse initiale égale à v. La somme des déplacements parallèles 

 à Taxe des x, c. à. d. des x — x 0 , au bout de ce libre parcours, nous 

 procurera la contribution au courant électrique de ce groupe; la somme 

 des y — // 0 donnera l'effet Hall. 



Le nombre des électrons doués d'une vitesse initiale formant avec 



l'axe des x un angle compris entre (p et CD -|- d(p sera ^ n sin <p d(p r/A, 



si ndk est le nombre total des électrons dans ce groupe. Cette expression 

 ne saurait servir à l'intégration des termes contenant v yo : un 

 examen spécial montre cependant que la contribution de ces termes 

 s'annule, et nous ne nous en occuperons donc plus. 



Afin de rendre possible l'intégration il nous faut exprimer t en 

 fonction de 0. Le libre parcours étant par supposition A, on a 



A 3 = (x-.v o y- + (y-y 0 )* + {z-z 0 Y 

 = i 2 ('IL. +%!L +^+ ( 1- C05 M)— 



— ZjQf+^y »» bt-£2j V -ft(l— co S M) + v m HK 



Il n'existe évidemment pas de solution générale. Cherchons cependant 

 une solution approchée dans un cas réalisable chez le bismuth. Dans 

 le travail mentionné ci-devant nous avons posé X= 2.10 5 , 7/=10 4 , 



et — = 10', A serait de l'ordre de grandeur 10 - ' ! ). Il suit de là que 



= 2.10 13 , 6 = 10 1 1 ; la vitesse moyenne devient alors environ 10 7 . La 



première approximation donne t == — ; on voit que ht sera très petit 



l ) Arch. Néerl. (2), 5, 445, 1900. La valeur de a calculée par M. Thomson: 

 a = 10— 4 , me paraît extrêmement improbable. 



