QUELQUES REMARQUES SUR INAPPLICATION, ETC. 299 



L'extension de ces résultats à tous les électrons avec une vitesse 

 initiale égale à v se fait en intégrant de nouveau avec A comme varia- 

 ble, n Q étant exprimé en fonction de A. Si N représente le nombre total 



- - d? 



des collisions par seconde, n Q — Ne 1 — 



• y 



ff= libre parcours moyen). 

 Le calcul des intégrales donne 



7 ^ T MU* 



0 6 v° ?;2 



s 0 ~~ 4~ ' 



m 0 désignant encore la vitesse acquise par l'électron dans un champ 

 électrique 1 , 



,J v 2 e l 

 Sr. — JS-A «n, d ou u () — — 



v 3 m v 



. ds 0 63 TT 

 et -1=— 

 s Q 16 



Ainsi donc quand on tient compte du mouvement moléculaire, on 

 obtient un tout autre résultat que celui déduit par M. Thomson. 



4. D'une manière tout à fait analogue on peut traiter l'expression 

 trouvée pour y — y 0 . Désignant par <r A la contribution du groupe avec 

 vitesse initiale v et libre parcours A au déplacement parallèle à Taxe 

 des y, 



TT 



cr À — — \ n( ^^ ~r j (1 — pcos(p)sin (pd(p — 



n 



— \ nC ^°l S 0 — cos (^^ ~P cos $\) s ^ n 0 c osCpd<p — 



0 



7F 



— ^ u ^ K Y 2 f — ^ G0S ^0 Siv Q r ^ = 



