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E. VAN EVERDINGEN. 



7 a A . _ v f v . & A /> À 

 = ■ — nd A — -, + nd X- \ — - — siu — 

 b v b L bXp v 



siu — cos —p -f- 



, v' 1 . ÔA . bx 1 

 b 1 X l p l v v J 



. 1 a v . bx . bx 



-\-ndX — - — — $m — «. 

 b 2 ôXp v v 



Ici nous ne considérons que les termes du premier degré par rapport 

 à ^ ainsi que ceux du premier degré par rapport à « et de sorte que 



1 _ bXp vX _ 1 7 • #ÔA 3 



Mais =— # -vr, ainsi 



' 2 v 2 



1 _ ^A 3 ^ 1 7 abx 3 



ffj. — — n dx — -. n dX — 



6 v'* 0 v 3 



ou bien, puisqu'on a 



nv = 



1 afo 3 , N 7 1 ^A 3 1 6 2 A 2 



6 ^»»—») d *= 6 24^ 



En première approximation ?/ 0 est égal à ^ puisque la différence est 

 proportionelle à on ne trouve donc pas d'effet Hall proprement 

 dit. Celui ci devrait être proportionel à ab; ici le premier terme du reste 

 contient b 3 , c. à. d. le troisième degré de la force magnétique. 



5. Jusqu' ici nous ne nous sommes occupés que des électrons avec 

 vitesse initiale égale à r. On pourrait former des valeurs moyennes pour 

 toutes les valeurs de v auxquelles nos développements sont applicables M. 

 Il est cependant de plus grande importance de chercher comment se 

 comporteraient des électrons avec des vitesses moindres. Eevenons à 

 cet effet un moment aux premiers équations du §2. Le mouvement 

 que celles-ci déterminent a lieu en forme de spirale, et le rayon des 

 spires est déterminé par T équation 



! ) Il y aurait toutefois une difficulté, parce que la limite inférieure de vue 

 serait pas indépendante de a. 



