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H. A. LORENTZ. 



En employant la valeur (2), on trouve 



4==- — (3) 

 r r 



On voit donc que les vibrations réfléchies dans F espace devant le 

 miroir ont entre elles les mêmes différences de phases que si elles avaient 

 été émises par le point L '. Cela suffit pour démontrer que des ondes 

 sphériques au centre L sont changées en des ondes dont le centre est 

 en 77. Mais en même temps, il résulte de notre construction que l'angle 

 de réflexion n'a pas été modifié. 



La formule (3) pourra aussi être appliquée à des rayons incidents 

 qui convergent vers un point situé derrière le miroir; on fera alors r 

 négatif. En général, l'effet de la rotation est équivalent à celui d'une 

 légère courbure du miroir; elle provoque dans la courbure des ondes 

 un petit changement 4 œ lg x. Si, pour le miroir en repos, la première 

 image se trouvait exactement dans la surface du miroir éloigné, la 

 rotation la déplacerait en avant ou en arrière de cette surface sur une 

 certaine distance qui serait de 8 cm. dans les expériences de M. 

 Michelson et de 0000 cm. dans celles de M. Newcomb. Or, nous 

 avons déjà vu qu'une telle valeur de V ne changerait pas d'une manière 

 appréciable la qualité de la deuxième image. De plus, il ne faut pas 

 perdre de vue que la modification de la courbure des oncles, qui est 

 produite par la première réflexion sur le miroir tournant, sera com- 

 pensée pour la plus grande partie par celle qui a lieu dans la deuxième 

 réflexion; elle le serait même totalement si l'angle d'incidence était le 

 même dans les deux cas. 



A la rigueur il faudrait encore tenir compte du changement de la 

 longueur d'onde dans la réflexion sur le miroir tournant, changement 

 qui n'est pas le même pour les deux moitiés de ce miroir, et de ce que 

 l'intensité réfléchie varie également d'un point du miroir à l'autre. Il 

 me semble pourtant qu'on pourra négliger ces deux effets dont l'influence 

 doit être extrêmement faible. 



§ 4. Propagation entre les deux miroirs et réflexion par le miroir fixe. 

 Des nombres qui ont été donnés au § 1 on déduit que la première 

 image de la fente se déplace horizontalement sur la surface du miroir 

 éloigné avec une vitesse qui s'élève à 0,0013 cle la vitesse de la lu- 

 mière dans le dispositif de M. Michelson et à 0,032 de cette vitesse 



