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H. A. LOftENTZ. 



formules (4) et (5). On en déduit p. e. que, dans le cas ce = 0, le lieu 

 occupé par la deuxième image sera indépendant de la position du miroir 

 tournant, pourvu que la première image coïncide avec le miroir fixe,, 

 ce qui s'exprime par l\ = l. Ou retrouve aussi l'effet du changement 

 de courbure des ondes, dont nous avons parlé au § 3. 



§ 6. Position du milieu de V image observée. Ce qui nous intéresse 

 surtout, c'est la question de savoir si réellement, comme on Ta toujours 

 admis, Taxe de la lunette doit former avec celui du collimateur un angle 

 4 ce l = 2 j), pour ([ne le milieu de la deuxième image coïncide avec le 

 fil de repère. L'angle aura cette valeur 2p, si (3 — » -j- p. Il s'agit 

 donc de démontrer que, dans ce dernier cas, le maximum d'intensité se 

 trouvera au point F 2 , où £'=(); pour s'en convaincre il suffira évi- 

 demment de faire voir que la distribution de l'intensité lumineuse dans 

 le plan F 2 C est symétrique par rapport au r)oint F 2 ; c'est-à-dire qu'elle 

 est égale pour des valeurs égales de £, à signes opposés. C'est ce que 

 nous allons prouver, en considérant d'abord comme constant le 

 facteur q. 



Dans le calcul du temps r dont dépendent les différences de phase, 

 nous avons commencé par choisir un instant déterminé pour lequel 

 nous voulions connaître le mouvement lumineux en 0, et nous avons 

 désigné par <p l'angle entre la normale du miroir et la ligne A x J 2 au 

 moment où le rayon Jf\ A\ A 2 C doit frapper le miroir en A, pour arri- 

 ver en C au moment t fixé. Il est donc clair que cet angle <p variera 

 avec le temps et que la quantité t elle-même sera une fonction de t. 

 Cependant, comparés avec la succession des vibrations, ces changements 

 de Cp et de r sont excessivement lents; ils resteront imperceptibles pen- 

 dant des milliers d'oscillations. Dans le calcul de (5) on pourra donc 

 regarder le terme r comme constant, à la condition cependant de lui 

 attribuer une nouvelle valeur, si, après avoir déterminé p pour un certain 

 moment f, on veut faire la même chose pour un moment postérieur. 



Dans chaque révolution du miroir, il y a une certaine durée A, pen- 

 dant laquelle le point C reçoit de la lumière, et dans cet intervalle il y 

 a un moment déterminé, que je nommerai t' > et qui est le temps d'arri- 

 vée en C pour un rayon Fi A x A 2 C qui a atteint le point A x au moment 

 où la normale du miroir coïncide avec la bisectrice de l'angle A 2 A 1 F 1 . 

 Pour ce moment f, on a = cz, et pour un moment voisin t' -f- ù, 



cp = st -f ce t 



