SUR LA METHODE DU MIROIR TOURNANT, ETC. 



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Quant à F intensité observée, elle dépendra de l'énergie totale que 

 reçoit le point C dans l'intervalle A. Par conséquent, si a est F ampli- 

 tude de la vibration résultante /, calculée pour le moment t = t' -\- ê, 

 on pourra considérer cette intensité comme proportionnelle à Fox- 

 pression 



/ = / a 2 dû, 



dans laquelle l'intégration doit s'étendre à toutes les valeurs négatives 

 et positives de û, pour lesquelles la vibration p a une valeur sensible. 



La valeur de a 0 sera toujours de Tordre de grandeur — ; donc, si nous 



continuons à négliger des termes qui contiennent des facteurs de Tordre 

 /' ou * 2 Ç, nous pourrons remplacer 0 = # -f- a ô par l'angle x lui- 

 même dans tous les termes du second ordre de la formule (4), et omettre 

 les quantités en ô 2 dans ceux du premier ordre. Si on fait en même 

 temps (3 = » -j- p, on aura 



+ 



t = % aœ x ê cos a -f- 2 ccx 2 ô cos {oc -f - p) ~f- x 2 f cos (as --f- p) -\~ 

 x. 2 cos 2 a, , x 2 2 cas 2 (<x-\-p) {x. cos ûi — x 2 cos (ûi -f- p) \ 2 , 



+ a [>, 2 «ûi 2 a — ^ 2 m 2 (* + /?)]. (6) 



Soient maintenant C et (7' deux points de part et d'autre de F 2 , cor- 

 respondant aux valeurs f et — l'instant que nous venons d'indiquer 

 par t' sera le même pour ces points. Calculons l'intensité lumineuse en 

 C pour le moment t' -\- û, et en C pour le moment t' — ô. Nous 



aurons les deux intégrales 



+s +s 



= aqj j cos u (j' — j— Û — |— T — {— (?) c/^ 2 , (7) 

 —s — s 



où est ce que devient t, si on y remplace ô par — û, % par ■ — £. Mais 

 la valeur de l'intégrale (8) n'est pas changée par un renversement des 

 signes de x 1 et x 2 dans la fonction à intégrer. Alors t devient égale à 

 t, parce que l'expression (6) est homogène et du second degré par rap- 



