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seur des plaques, par ^ Findice de réfraction du verre et par n le nombre 

 des ouvertures, on a 



dx x A 



où y. = (.fi — • 1) — ^ ly tandis que le pouvoir de résolution est 



A KUt ■ J 



r = Tr=^r ( z ) 



(IX X A 



Pour la raie verte du mercure (A = 5460 u. A.) notre spectroscope 



à échelon donne r = = 266000, et q t =— l - =3,8.10-°. 



5460.10"' ' 1 A 



Dans la suite je représenterai par q t la valeur théorique, calculée 



d'après (1), de la limite de résolution, et j'indiquerai par q e la valeur 



réelle (expérimentale). A F aide d'un spectroscope à vision directe de 



Hoffmann* on pouvait décomposer provisoirement la lumière d'un tube 



de Geissler ordinaire (actionné par une bobine de Euhmkorff), et séparer 



une des radiations de celles qui ne sont pas dans le voisinage immédiat. 



On pouvait d'ailleurs se servir aussi à cet effet uniquement de liquides 



absorbants. 



§ 2. J'ai examiné tout d'abord la radiation verte très intense 

 (A = 5460) du mercure. Après avoir placé le spectroscope à échelons 

 dans une position rendant visibles deux raies intenses correspondants à 

 deux ordres successifs de la radiation principale, je pouvais reconnaître 

 encore quatre fines raies intermédiaires. Deux de ces raies sont très 

 près l'une de l'autre. Ces quatre faibles radiations répondent évidem- 

 ment aux quatre anneaux peu intenses, observés par M. M. Pabry et 

 Pérot dans les belles recherches qu'ils ont faites à l'aide de leur inter- 

 féromètre. ') 



Les longueurs d'onde de ces radiations n'ont malheureusement pas 

 été données, et la reproduction du système d'anneaux qui accompagne 

 le travail de ces deux expérimentateurs ne suffit pas pour les déduire des 

 autres données. Pour le moment la radiation verte du mercure ne nous 

 permet donc pas de trouver une limite du pouvoir de résolution. 



l ) Fabry et Pérot, Astrophysical Journ., 13, 272, 1901. 



