ZUE THEORIE DER ELUORESCENZERSCHEINUNGEN. 



365 



Die Formel (20) gilt nur, so lange die Strecke (r — p) innerhalb des 

 fluorescirenden Médiums liegt, uud selbst dann nur, wenn man dessen 

 optisches Verhalten als durch die Fluorescenz unberiihrt ansieht. 



Wenn sich die von Herrn Burke 1 ) erhaltenen Resultaten iïber die 

 Vergrosserung der Absorptionsconstanten durch Fluorescenz bestàti- 

 gen sollten, so miisste an Stelle des Exponenten in (20) treten 



fxd2r. 



Der Austritt der Strahlung in das umgebende nicht fluorescirende 

 Médium làsst sicli nach bekannten Methoden behandeln. 



Absorbirt die Substanz das Fluorescenzlicht nur wenig, so kann man 

 in 20 die Exponentialgrosse mit Eins vertauschen, aucli Pneben Eins fort- 

 lassen. In diesem Fall ist die Discussion der Formeln einfach, und man 

 kann sich leicht iïberzeugeir, dass sie die SoHNCKE'schen Beobachtun- 

 gen iïber polarisirte Fluorescenz in Krystallen, bei denen dièse Yoraus- 

 setzungen erfûllt sind, qualitativ richtig wiedergeben, — was nach der 

 Allgemeinheit der benntzten Grundlagen begreiflich ist. 



Es ist hierbei nur nothwendig, die Parameter gemàss den Syin- 

 metrieverhaltnissen der betreffenden Krystalle zu specialisiren und 

 ausserdem das allgemeine Résultat der Beobachtung einzufiïhren, 

 wonach bei jeder Art von Erregung die Schwingungen rings um eine 

 Axe der Isotropie gleichmassig stattfinden. Hiernach muss z. B. wenn 

 die Z — Axe jene Natur hat p u =p 12 , lh\ = Pn> —P?,i un d aucn 

 Wi = 9" 2 sein. 



Fur isotrope Korper sind aile phk und aile 3^ unter einander gleich,, 

 und es gilt derngemàss 



F 2 =zG 2 =H 2 ==pUo 2/ CQ j2 } (23) 



wenn J~ 2 = A 2 + -j- C' 1 das Maass der Intensitât des Erregerlichtes 

 bezeichnet. Hier nimmt (20) die Form an 



. ^ , ' i(1 +y^ -'-^y m 



*) I. Burke, l. c. 



