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R. SISSINGH. 



vergent, — f\ celle du système divergente.tr/leurdistance. Les dis- 

 tances focales du système résultant seront : 



=./; +"Ç et F, = -f\ \ où A = d—f\ + /,. ') 



Les distances focales sont comptées à partir des faces antérieure et 

 postérieure du système réfringent; F l est donc compté à partir de la 

 première lentille, F 2 à partir de la deuxième. A est la distance des deux 

 foyers en regard l'un de l'autre des deux systèmes, et est ce qu'on appelle 

 la distance optique de ces systèmes. Le système résultant donne, tout 

 comme une lentille couvergente, une image réelle d'un objet placé en 

 avant du premier foyer lorsque F 2 est positif 2 ), c. à. d. si 0<A <Zfi 

 ou si f\ ^> d^>/\ — f 2 . Puisque d ne saurait être négatif, d ne peut 

 prendre toutes les valeurs compatibles avec cette inégalité que si /j ^> / 2 . 

 Dans ce cas F 1 passe par toutes les valeurs comprises entre f\ et oc , 

 F 2 par celles comprises entre oc et 0. Il résulte déjà de là qu'un télé- 

 objectif ne fonctionne pas comme une lentille simple. 



Examinons maintenant tout d'abord quelle devrait être la distance focale 

 d'une lentille simple, pour qu'un objet à grande distance soit reproduit 

 par elle avec le même grossissement que par un télé-objectif. Le gros- 

 sissement de tout système optique est représenté par V — — Ç t étant 

 la distance de l'objet au premier foyer principal '^). Pour une lentille 

 simple p — — ^ , pour un télé-objectif p = 4 ). Puisque nous 



J . fl;/2 



supposons l'objet très éloigné, nous pouvons considérer comme égales 

 les deux valeurs de % x . Le grossissement sera donc le même dans les 



deux cas, si \= , ou bien /' = tl-îl 5 ). Cette valeur de /' est 



/ A A a 



*) Sissingh, loc. cit., § 12. 



2 ) Sissingh, loc. cit., § 14. 



3 ) Voir Bosscha, loc. cit., p. 98; Sissingh, loc. cit., § 9. 



4 ) Sissingh, loc. cit., § 12. 



5 ) On pourrait d'ailleurs déduire toutes les propriétés des télé-objectifs en par- 

 tant des grossissements que le système négatif donne à l'image formée par le 

 système positif. Considérons à cet effet les deux systèmes de nouveau comme des 

 lentilles infiniment minces. Si l'objet est très éloigné l'image de la lentille positive 

 coïncide avec son deuxième foyer principal, et se formerait donc à une distance 



