SUR QUELQUES PROPRIETES DES SYSTEMES, ETC. 



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de lentille hyperachromatique. Cette dénomination se rapporte à un 

 système de lentilles composé, dans sa forme la plus simple, d'une lentille 

 positive et d'une autre négative. Pour un rayon de réfrangibilité 

 moyenne les deux espèces de verre des deux lentilles ont le même indice 

 de réfraction, mais leur dispersion est différente. De pareils systèmes 

 sont d'un usage répandu dans la construction d'objectifs photographi- 

 ques, formés de lentilles qui ne peuvent pas être considérées comme 

 infiniment minces, pour éliminer l'aberration de réfrangibilité. Un pareil 

 système peut être achromatique ou présenter une dispersion qui peut 

 prendre une valeur quelconque, même des valeurs très grandes, d'après 

 le rapport des pouvoirs dispersifs des lentilles individuelles. On peut 

 faire voir, d'une manière très simple, qu'un système positif de lentilles, 

 formé de deux lentilles, l'une positive, F autre négative, ayant le même 

 indice de réfraction pour des rayons de réfrangibilité moyenne, peut 

 être achromatique si la lentille positive présente le plus faible pouvoir 

 dispersif, hyperachromatique si son pouvoir dispersif est le plus fort. 

 Par contre, un système négatif est hyperachromatique lorsque c'est la 

 lentille négative qui présente le plus grand pouvoir dispersif. 



Comme mesure de la dispersion chromatique nous introduirons 

 le diamètre du cercle de diffusion qui, pour des rayons incidents paral- 

 lèles à Taxe, est formé par les rayons de la réfrangibilité des raies G et 

 F de Frauniioeer., 



Ce cercle de diffusion est situé, dans un plan perpendiculaire à Taxe, 

 à peu près exactement au milieu de la distance des foyers principaux, 

 relatifs à ces deux réfrangibilités. Ce cercle est la plus petite section du 

 faisceau réfracté, admettant bien entendu que la lumière blanche inci- 

 dente soit constituée uniquement par des rayons compris entre les raies 

 G et F du spectre. Si fc,fD,f'F sont les distances focales principales 

 des rayons G, D et F, le diamètre du cercle de diffusion est, d'une 



f -C 



manière très approchée (à 1 ou 2% près), égal à fois le demi 



JD 



diamètre de la lentille. Nous supposons ici fc — fp très petit par rap- 

 port à fc, donc aussi par rapport à fo et///. Au lieu des distances 

 focales/', introduisons maintenant les pouvoirs principaux des lentilles, 



qui sont donnés en dioptries. Ce pouvoir est — p = -, '). Comme me- 



*) Bosscha, loc. cit., p. 90; Sissingh, loc. cit., § 3. 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II. TOME VI. 



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