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K. SISSINGH. 



, ftjj f c f p ï 



sure de la dispersion chromatique nous j)ouvons donc prendre' " , ' — = 



/d 



Pc — PF 



— Pd, ou bien, puisque pc 3 Pd et pf ne diffèrent que fort peu, 



Pc Pf 



P C P F Si nous représentons par h\ et k. 2 les sommes des courbures de 

 Pd 1 



chacune des deux lentilles juxtaposées, et que nous distinguons par les 

 indices 1 et 2 toutes les grandeurs qui se rapportent à Tune ou l'autre 



1 

 fn 



des deux lentilles, nous avons pn = — ~y = ( u id — ~\~ { n iD — -1) h, 



PC pF a / 



etc. De sorte que ; — peut être remplacé par 



Pd 



{u Y F — n lC ) k Y + K F — ?h ç) k 2 

 (%Z) — + {*hD — 1)^2 



ou bien, en introduisant le pouvoir dispersif - = — - — ~ 



v n D — 1 



n lD — 1 n 2D — 1 



> c \ H ' c i 



[n lD — 1) h + (n 2 D — 1) k 2 



Le système se composant d'une lentille positive et d'une lentille néga- 

 tive, il est permis de considérer la seconde comme négative et de 

 remplacer k 2 par — k 2 ; alors k\ et k 2 sont des grandeurs positives. 

 Introduisant enfin la condition que u^d — ?Hd, il vient pour la mesure 

 de la dispersion : 



k 2 - k^ 

 1 y Y 



V 2 ^2 ^1 



Pour la deuxième lentille (négative), considérée à part, la mesure de 



la dispersion est ou — . 



n D — 1 v 2 



Supposons enfin que le système des deux lentilles soit négatif. Puis- 

 que la distance focale est égale à (ujj — 1) (k x — k 2 ) } on a alors k 2 ~^>k { . 



k 2 k^ 



Pour v 2 ^>v 1 le facteur — — est toujours << 1, et la dispersion 



rC 2 /Cy 



