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N. SCHILLER. 



wobei Aj nur von n und von der Temperatur abhàngen kann. Die 



Gleicliung (1) besteht unablidngig vom etwaigem Ausdehnungsgesetz elas- 

 tiscïi zusammendriickbarer FliissigJceiten und von der Form der Beziehung, 

 die zwisehen dew, osmotisclien Druch und der Lôsungsconcentration 

 staMjindet. Es lasst sich ausserdem beweisen, dass 



sein muss, ] ) wobei h nnd k f die entsprechenden Elasticitâtscoefficienten 

 bezeichnen nnd die Constante p ans directer Erfahrnng zn ermitteln 

 ist. Bezeichnet man weiter dnrch p die Spannnng des ans der Lôsnng 

 sich entwickelnden Dampfes, durch v" — das specifische Yolnmen des 

 letzteren, dnrch <r — das specifische Yolnmen des reinen Losungsmit- 

 tels miter dem Drnck tt -\-p — q, so dass 



<r — a- 0 — ~ {tt + p—q—p 0 ), 



wobei der Drnck 7r anf die Trennungsoberflâche der Losung wirkt nnd 

 p 0 den Werth von p fur den Eall bezeichnet, wo tt = 0, q = 0 ist, so 

 ergiebt sich 



dp 



worans folsrt 



Po ^o" ig~—*o -Yp—q—ih) + («■ + p—q—Po) 2 = °- ( 3 ) 



Eur den Eall wo zwei dampfbildenden Elussigkeiten sich in einander 

 auflôsen, beachte man folgende Bezeichnnngen. Es sei t ein Drnck, der 

 anf die Trennnngsoberflàche zwisehen der flussigen Losung und der 

 ans derselben sich ansscheidenden Dampfmischung wirkt; p sei die 

 Spannung der genannten Dampfmischung, <r" und s" seien die partia- 

 len specifiseben Yolumina der beiden Bestandtheile der letzteren, p x und 

 p 2 seien die partialen Dampfspannungen, so àassp =p 1 -f- p 2 , o-'und/ 

 seien die partialen specifischen Yolumina der beiden Bestandtheile der 



') Man beachte die nachfolgende Anmerkimg zum § 1. 



