ZUR THE11M0DYNAMIK UNGESATTIGTER LOSUNGEN. 



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fliïssigen Lôsung, unter dem Druck tt -f- p, q sei der osraotische Druck, 

 den der gelôste Stoff s in der Miïssigkeit v ausubt, Ç und t A seien die 

 Concentrationen der Losung und der Dampfinischung, so dass 



<7 y <7 



V ^ 1 = 7' 



s- sei das specifische Yolumen des reinen Losungsmittels nnter dem 

 Druck 7r -\-p — q. Man kommt alsdann zu den folgenden Beziehungen: 



(7 fj {(T rr)-- ± fj ■ fj (<7 o-j — 



indem dir — 0 vorausgezetzt wird, und 



(4 



[cr—cr -7T- 



(5) 



cr — — (j) u" — a — (a*' 



"0\ 



indem dq = 0 vorausgezetzt wird. 



Die Intégrale der Gleichungen (4) und (5) werden im Nachfolgenden 

 durch die Àusdrùcke (230) und (249) mit gemigender Genauigkeit dar- 

 gestellt. Yernachliissigt man aber die Miïssigkeitsausdehnung, so er- 

 hâlt man die einfacheren Eormeln : 



Pi = n> Po<To" l 9~r — H + Pi +P2—2—P0) = °; ( 6 ) 

 Po 



wobei y nur von der Temperatur abhàngt und p 0 die Dampfspannung 

 des reinen Losungsmittels bezeichnet. Die erstere der oben angefuhr- 

 ten Gleichungen entspricht dem HENHY'sclien Gasabsorptionsgezetz. 

 Die zweite Gleichung driickt aus_, dass der osmotische Druck q und die 

 partiale Dampfspannung p 2 auf den Dampf des Losungsmittels in dem- 

 selben Simie wirken, wie zwei einander entgegengesetzten Trennungs- 

 obernâcheudrùcke. 



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