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N. SCHILLER. 



sind (vgl. die beistehende Figur). 



U 1 n k e h r b a r e r Y e r d û ri n u n g s v o r g a n g . 



§ 1. Man stelle sich zwei Yolumenrâume v und v vor, die mittelst 

 einer halbdurchdringlichen Membran von einander getrennt und mit- 

 telst zwei beweglicher Kolben K nnd K' von Anssen abgeschlossen 



Der Raum v enthàlt ein reines Lo- 

 sungsmittel; im Raume i/befindet 

 sich eine Losung. Durch passende 

 Verschiebungen der beiden bewegli- 

 chen Kolben kann die Concentra- 

 tion der Losung beliebig geândert 

 werden. Àusserdem konnen die an 

 den beiden Kolben angebrachten ausseren Druckkràfte die Fliïssigkeiten 

 in den Yolumenraumen v und v' beliebig elastisch zusammendriicken. 

 Wirkt ein Druck tt auf jede Màcheneinheit des Kolben K\ so muss 

 ein kleinerer Druck tt — q auf jede Flàcheneinheit des anderen Kolben K 

 wirken, damit das Gleichgewicht erhalten werde, wobei q den der gege- 

 benen Losung entsprechenden osmotischen Druck bezeichnet. Der 

 Druck 7r — q darf aber die Spannung des aus dem reinen Losungsmittel 

 sich zuentwickelnden Dampfes nicht iibertreffen. 



Aendern sich die Yolumengrôssen v und v um dv und dv\ so wird 

 gegen die ausseren Kràfte die Arbeit 



clL 



-q) dv~\- 7r do 



(7) 



geleistet, wobei die Zuwàchse dv und dv' unabhângig von einander blei- 

 ben. Bezeichnet man durch m die Massenmenge des reinen Losungs- 

 mittels im Haume v und betrachtet man v und v als Functionen von 

 zwei anderen unabhàngigen Yariabeln m und t und von der absoluten 

 Temperatur ô, so kommt man zum folgenden Ausdruck fur dL : 



dL 



à M 



^v à 



7r ^— 1 dm 4- 

 om J 



7T J 



7/1 



(8) 



und da fur den Fall, wo dô = 0 ist ; der Ausdruck (8) ein vollstandiges 

 Differential darstellen muss, so ist 



