ZUIt THERMODYNAMIK UNGESATTIGTEIt LOSUNGEN. 



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— ?^( n +^o + ^o) 



hinein. Differenzirt man nun die auf dièse Weise verbesserte Gleichung 

 (46) nach II, so erhàlt man anstatt (47) : 



was mit dem jetzt oben abgeleiteten Àusdruck (31), abgesehen von der 

 etwas verànderten Bezeichnungsweise, vollstàndig zusammenstimmt. 

 Dementsprechend muss auch die Gleichung (55) des citirteu Aufsatzes 

 bericlitigt werden und es ergiebt sich alsdann : 



5"l S ^y" 0"o — U ' 



was mit der oben neu abgeleiteten Gleichung (33) zusammenstimmt. 



§ 2. Aile Beziehungen zwischen den thermodynamischen Grossen, die 

 aus den Bedingungen sich ableiten lassen, dass die gegen die ausseren 

 Krafte geleistete Arbeit bei constanter Temperatur ein vollstàndiges 

 Differential darstellen muss, kônnen auch auf dem Wege der Betrach- 

 tung isothermischer Kreisprocesse erhalten werden, w T obei die sàmmt- 

 liche nach aussen geleistete Arbeit gleich JS T ull gesetzt werden muss. Es 

 soll im Nachfolgenden eine solche Eechnung beispielsweise ausgefiïhrt 

 werden, um wieder zu den Gleichungen (27) und (30) auf einem ande- 

 ren Wege zu kommen. Man betrachte namlich den folgenden isother- 

 mischen Kreisprocess. 



a) Es trete eine Menge dm des reinen Losungsmittels aus dem Yolu- 

 menraum v hinaus in den Volumenraum v' hinein. Die nach aussen ge- 

 leistete Arbeit ergiebt sich dabei, nach (8), gleich 



d.L. = ■ — (tt — g) ^— dm — tt =t— dm, (35) 



dm om 



wobei ô und tt constant bleiben. Beachtet man die Ausdrùcke (19) und 

 (26), (15)', (16)' und (28), so erhalt man: 



