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N-. SCHILLER. 



imr durch eine kleine Grosse zweiter Ordnung sich darstellen lâsst. 

 Beachtet man weiter, dass 



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so schliesst mari, das 



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(110) 



wobei C 0 nur von ô abhàngen kann, 



Verdampf un g des Lô&nngsmittels ans einer Lôsung. 



§ 5. 



Es soll mm der Verdampfungsvorgang des aus einer Lôsung 

 si eh ausscheidenden Losungsmittels nntersucht werden. Ein dazu ge- 

 eignetes umkehrbares thermodynainisches System kann man sich auf 

 folgende Weise versinnlichen. 



Die eine Abtheilung eines zweitheïligen Behajters ist mit dem reinen 

 Lô&ungsmittel gefiillt (vgl. die beïst. Figur.) Die andere Abtheilung 



zerfallt auf zwei Volu- 

 me] îrâume v und v" . Der 

 Raum v entliiilt die fliis- 

 sige Lôsung, und der 

 liaum o" — den aus der 

 Lôsung sich entwickeln- 

 den Dampf des Losungs- 

 mittels. Die beiden Abtheilungen sind mittelst einer halbdurchdring- 

 lichen Membran au von einander getrennt und jede von denselben mit 

 emein beweglichen Kolben versehen. Auf jede Flâcheneinheit des den 

 Eaum v -f- v" abschliessenden Kolben K' wirkt ein der entsprechenden 

 Dampfspannung gleicher Druck p. Auf jede Flâcheneinheit der freien 

 Trennungsobernache oo der Lôsung wirkt ein âusserer Druck tt, der 

 entweder electrischen oder magnetischen, oder capillàren Ursprungs 

 sein môge. Damit das betrachtete System in Gleichgewicht bleibe, muss 

 auf jede Flâcheneinheit des den Eaum v abschliessenden Kolben K der 

 àussere Druck tt -f- p — q wirken, wobei q den entsprechenden osmotischen 

 Druck in der Losung bezeichnet. Sind die Fliissigkeiten in v und v 

 zusainmendriïckbar, so konnen die Grôssen v, v und v" der entspre- 



