ZUlt TIlELtMODYNAMlK UNGESA.T L'IGTER LOSUNGEN. 519 



ehenden Volumenrâume sich unabhàngig von einandèï und auf um- 

 kehrbaren Wegen ândern. Die den Aenderungen do, dv und do" ent- 

 sprechende nach aussen geleistete Arbeit ergiebt sich gleich : 



dL = (tt + p — q) dv + {tt + p) do + pdo" . (111) 



Wâhlt man ober statt v, o und y" fur neue unabhangige Paranieter 

 die Grossen tt, q und m" , wobei m", die Dampfmenge im Volumenraume 

 v" bezeichnet, so erhàlt man : 



[do do' do"~\ 



(*+p- '/) £ + («■ + p) lV + /' 4 J + 



+ [(-+p-^+^+l^+p%]'h+ (112) 



+ [(*• +*-*) è + ( ^ +^ è +^ sf] + 



+ [(-+y- ? )| + (- + /^'+^^>. 



Da der Ausdruck (112) bei dô = 0 zum vollstândigen Differejitial 

 wird, so miissen folgende Bedingungen erfullt werden : 



(^->)è+5(s+ff)=». <"« 



\Y É ~~ V <V + Yq \ cV + W = 



Dabei besteht die selbstverstandliche Voraussetzung, dass der Dampf 

 stets gesattigt bleibt und dass somit dessen Spannung bei constanter 

 Temperatur nur von den Verànderlichen tt und g abhàngen kann. 



Bezeichnet man durch v, œ' und v" die specifisclien Volumina des 

 Losungsmittels in seinen drei Phasen, die den Yolumenràumen v, z/und 

 v" und den Massenmengen m, m , m" entsprechen, bezeichnet man aus- 



