24 N. SCHILLEIt. 



iibergehen. Beachtet man den Àrbeitsausdruck (112), so findet man 



sogleich : 



ô &*■ <w v ■ dj Kdô ^ dô j dô { 6) 



Ans der Gleichung m v' = u! s hat man aber, indem man unter p Q 

 die Dampfspannung des reinen Lôsungsmittels von jetzt ab versteht 



und à dô vernachlàssigt : 



, <W , <V dÇ dm! } , (V 0 mv\ d(p — p 0 ) _ ds 

 + m dÇ dm? df + ~¥~ " ^ §S ~ ^ ¥' 



woraus folst 



cV , cV 0 mV 0 'à(p—p 0 ) 



_ dm _ ^ 1 # c><3 



cV 



dv dm . d<r dô m dû 1 k' dû 



dê= <r Tô +m M == - (T - 



<J — 





A'o 





' dô 



1 A' 









à<7 0 





(144) 



(145) 



(V , (V <V' „ r cV" <ty | sd<r" 



dô =!Z dô' Tô =m Idpdô ~ 



k dÔ 



und schliesslich, indem man aucb (134) und (137) beriïcksichtigt : 

 , <V , <V 0 raV 0 dp 0 



h* . d v \r ^ dô~ m Tô Y~ ~dô 



-0+2)l> 



~W k~~df 



Beachtet man die Gleicbungen (120) und (141) und vernachlàssigt 

 man die kleinen Grossen zweiter Ordnung, so erhàlt man aus (147) 



