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N. SCHILLER. 



Wand aa durchdringen kann. Der Yolumenrauin v enthalt, wie in dem 

 vorher betrachteten Falle, die Massenmenge m der reinen Pliissigkeit. 

 Der Eaum v enthii.lt die Massenmenge m derselben Fliissigkeit, die mit 

 der Massenmenge yJ einer and ère n Fliissigkeit, vom partialen specifi- 

 schen Yolumen s , eine Lôsung bildet und dnrch das partiale speciflsche 

 Yolumen ?' characterisirt wird. Der Eaum v" enthalt die Dampfmi- 

 sclmng von den beiden Flrissigkeiten. Die DampfspannungderMischung 

 ist p. Die Massenmengen der beiden in der Mischung vorkommenden 

 Dampfgattungen, die partialen specifischen Yolumina derselben und die 

 partialen Spannungen sind entsprechend m" und <7"und<y", p 1 undj» 2 . 

 Der Eaum c{ enthalt nur die Massenmenge m\ des Dampfes, der aus 

 der Flussigkeit tr sich bildet und dasselbe specifische Volumen or* 

 sowohl dieselbe Spannung p\ besitzt, wie die entsprechende Dampfgat- 

 tung im Eaume v" . Ein àusserer Druck tt wirkt ausserdem auf jede 

 Flacheneinheit der freien Flùssigkeitsoberflache in der Abtheilung 

 v -\- v". Das Gleichgewicht des beschriebenen Systems wird erhalten, 

 wenn auf jede Elacheneinheit der Kolben K, K' und K" die âusseren 

 Druckkriifte tt -f p — q,p und pi wirken, wobei q den osmotischeu Druck 

 des aufgelosten Stoft'es s in der Fliissigkeit v bedeutet. Erleiden die 

 vier beschriebenen Yolumenràume unendlich kleine unabhangige Aen- 

 derungen dv, de' , dv" , dv{' } so wird nach aussen die Arbeit 



dL = (tt -\-p — q) dv + (?r + p) dv + [> dv" + V\ dV\ " (181) 



geleistet. Wàhlt inan aber tt, q, m" , m{ fur neue unabhangige Yaria- 

 beln so nimmt dL die Form 



F dv dv' àv" dv/' ~\ 



*L-[(,+ p - t ) s + (, +p) ^ + P + A ^ J *- 



[ du dv' dv" dv,"'] 



(*+P-ti) ri +(* +p) M +p w + * M - 



