ZUR THERMODYNAMIK UNGESÂTTIGTER LÔSUNGEN. 



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d^ 

 dÔ 



dm 

 dÔ 



df/J' df/J / „d(r" „<V\ 1 



"W- 3 " - Hï = \ m W~<* dôJ7' 



dm! / „ <V „ ds"\ 1 



(253) 



dô 



Je 



dô 



und scliliesslich : 



dv m<r 0 *(p— p 0 ) . ( „ „<V'\ 

 "M h dô ^\ dû t* dôJ 



oc 



c>0 



do" „<V" dv { ' 



M^~ m dô' ~dô 



dô' 



dp" d<r"dp x | AV'\ ds" ds"dp 2 ^ 



= ^ ~ r ¥ = dpz dô ~ r v¥y 



(254) 



(255) 

 (256) 

 (257) 



Beachtet man die eben erhaltenen Ausdrùcke (254) — (257), ebenso 

 wie (201) — (207) und ausserdem (208), so transformirt man folgender- 

 weise den Ausdruck (251): 

 dp T </— a- ( nJt d^ dp± f) „ ds" dp£^ /r d^ dp l ~| ( dp 1 „ dr>" dp A 



opro- — trs lf ou c Pl „ os op.^\ „drr dp l ~\ 

 dÔ L ~W \ M Vi <V ~~ ¥2 ^)~ m dp Y %1 



m 



dô x d Pl d7i 



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V 1 dj Lu H YJTô + ~¥~ ds' + m KYù) 



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<j' ij S „ drj' 



v dô 1 c^yj 



^5 w d<r w dp 1 f/ drr" 



~d^ m dô~~Tv mi Tô 



ARCHIVES NEERLANDAISES, SERIE II. TOME VI. 



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