UEBER DIE DAUSTELLUNG DER LUFTDRUCKVERTHEILÎJNG , U. S. W. 573 



kommenden Ausdrucks 13,6 — nach Gleichung (III) die Diflerenz A// 



P 



ein, so erhalt man 



A/i 



r=-f9- 



Da nun l nichts anderes ist, als der von einem Punkte der Flâche b 

 ans horizontal gemessene Abstand der Druckflâchen h und b -f- 

 wàhrend A// den Abstand der gleichen Màchen im vertikalen Sinne 



bedeutet, so ist ^y- die Tangente des Neigunswinkels der Flâchen d. h. 



V 



tga. Man erhalt mithin ans dieser Betrachtung die schon oben als (II) 

 bezeichnete bekannte Gleichung 



y =g tg oc. 



Dièse Gleichung zeichnet sich von allen unter (I) zusamengefassten 

 durch Einfachkeit au s. 



In Worte ùbersetzt lautet sie : 



„Die Gradientbeschleunigung ist der Neigung der Druckflâchen 

 proportional". 



Oder wenn man sich daran erinnert, dass der Winkel immer ausser- 

 ordentlich klein ist, so dass man Sinus und Tangente als gleichwerthig 

 ansehen kann : 



,,Die Beschleunigung, die ein Lufttheilchen an einer gegebenen 

 „Stelle, einer Flache constanten Drucks erfâhrt, ist ebenso gross, wie 

 , ,jene, die ein schwerer Punkt erfahren wiirde, der auf der festgedachten 

 „Druckflache ohne Reibung herabgleiten konnte". 



Dieser Satz gilt ganz allgemein ohne Baicksicht auf die Dichtigkeit 

 der Luft, d. h. ohne ïUicksicht auf den absoluten Werth des Drucks 

 oder der Temperatur. Dièse beiden Grossen bezw. die Dichtigkeit der 

 Luft haben schon auf die G estait der Driickflache ihren Einfluss ge- 

 iiussert, und brauchen deshalb beim Endergebniss nich weiter beriïck- 

 sichtigt zu werden. 



„ Die Darstellung durch Druckflâchen gestattet demnach unmittelbare 

 „Schliïsse auf die Gradientbeschleunigung, auf die Dichtigkeit der Luft 

 „an verschiedenen Stellen des betrachteten Baumes und endlich auf den 

 „Yerlauf der Temperaturen zwischen benachbarten Druckflâchen. 11 



