ÉTUDE QUANTITATIVE DE LA TOUPIE MAGNÉTOCINETIQUE. 589 



la composante horizontale terrestre; cette dernière était d'ailleurs com- 

 pensée au moyen d'un petit aimant. Le magnétomètre, placé à l'ouest 

 de F appareil principal, était muni d'une bobine compensatrice par- 

 courue par le même courant; sa période libre était de £0" environ, 

 mais on l'amortissait jusqu' à le rendre apériodique. Dans ces condi- 

 tions sa déviation — rapportée à colle que produisait l'aimant dans sa 

 position stable — fournit la mesure relative de la composante induite 

 moyenne 93l r /$)?, définie par la formule 



T 



50?- 1 ç 



(4) g J.-U:VV. 



T—r 



Tl convient dès à présent de distinguer le cas de la rotation complète 

 et celui du mouvement oscillatoire, les équations, aiusi que les méthodes 

 expérimentales, n'étant plus les mêmes pour ces deux cas. 



Rotation [E 1 m ^> 2 93? Jp). Immédiatement après la lecture du mag- 

 nétomètre on interrompait le courant à F instant précis du passage de 

 l'aimant par sa position stable, c. à. d. quand l'index passait par le 

 point ï ; il n'y a pas alors de force électromotrice induite dans les 

 bobines et l'énergie cinétique giratoire a sa valeur rnaxima E' m , avec 

 laquelle le système continue sa rotation dès lors uniforme à période r m . 

 On a évidemment 



W E'm KA'm 2 'Z^Kz' 



On détermine la période subséquente r W} qui est un minimum pour 

 le point d'interruption I' ; cela fournit un critérium pour l'exactitude 

 avec laquelle on a interrompu le courant. 



Oscillation (E' m <C 2 *Ç))- On observait F amplitude sur le cercle 

 divisé; ûi m désignant cette valeur maxima de l'angle oc (Fig. 3) on a 



(6) ' ' 1 



E n / sinvers » m . a m ' 



En combinant ces deux séries de mesures on arrivait donc à déter- 

 miner la fonction expérimentale 



