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H. DU BOIS. 



Mesures préliminaires. La masse des aimants était if =85 g., leur 

 moment magnétique = 1680 + 40 C. G. S. Le moment induit 

 superposé + 40 C. G, S. correspond au champ de 5 unités, le seul pour 

 lequel les résultats soient reproduits au Tableau II; on a donc partout 

 introduit de petites corrections, dépendant des azimuths variables de 

 l'aimant, afin de réduire la déviation du magnétomètre au cas idéal 

 d'aimants absolument „rigidès'\ En se servant d'un instrument plus sen- 

 sible on pourrait obtenir de bons résultats dans un champ plus faible ; 

 encore faudrait-il se débarrasser du champ terrestre et des perturbations 

 fortuites. Le moment d'inertie du système, K z = 800 G. G. S., fut dé- 

 terminé comme auparavant. 



Expériences définitives. On déduit de la théorie, qui pour ce cas par- 

 ticulier est analogue à celle du pendule plan 



Dans ce dernier cas on a d'après (6) 



M m ■ 7 



— = arcs//- k; 



L'angle du module est donc bien égal à la moitié de Télongation maxima 

 des oscillations. Le raccordement des équations (/ r) et (/o) fournit 

 l'expression théorique de ^l z j^Sl en fonction de 9)? Jjp/7/,,,, ce quotient 

 variant de 0 à aô La fonction débute à l'origine par une allure néga- 

 tive (diamagnétique), sa dérivée égalant de prime abord — 1 j i ; elle se 

 détourne ensuite de Taxe des abscisses, et forme un „pic' ; négatif très 

 prononcé (ord. — 1, absc. 0,5000). Puis elle entre dans la région oscil- 

 latoire où elle rejoint bientôt Taxe des abscisses; à cette valeur zéro 

 correspond l'abscisse 0,6036, Télongation x m = 131° 2' 4,6"; la fonc- 



l ) La courbe a été calculée d'après les tables numériques très commodes de 

 M. J. HoiiEL, (3 ed.) Paris 1885, contenant les logarithmes à quatre décimales 

 des intégrales elliptiques. 



