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A. CORNU. 



La loi de dispersion se réduit à la forme 



ri — ri' = -=by ou e{ri — ri') = fiy 



on la rencontre dans l'observation des franges du biquartz à deux rota- 

 tions en lumière polarisée circulairement *). 1? asymptote passe par V ori- 

 gine, V abscisse x 1 est double de Ç, CQ — 2 CP parce que A'T= TQ 

 d'après la propriété bien connue de la tangente à l'hyperbole. On a 

 donc l'explication intuitive de l'énorme erreur signalée par Billet. 



Expressions des deux déplacements x- l , £ en fonction de la largeur de la 

 frange monochromatique correspondante. 



2a 



On peut s'affranchir du facteur — en exprimant les abscisses en fonc- 

 tion de la largeur X de la frange correspondant à la radiation y. On ob- 

 tient Xen retranchant membre à membre la valeur de (J) m + i et (p m de 

 l'équation (7). Il vient: 



(14) l=/f jX 9où 2 = A 



Substituant dans les équations (12) et (13) qui déterminent x x et Ç 

 on obtient 



(15) x =_ (* + #^ oujjr== — e{ri—ri')y 



(16) 1 = — (a + 2 $y)y ou 1 = - M*'— + ftO* 



*) En effet, d'après la loi de Biot, l'angle de rotation co 



j {n — n") 



Daprès Fresnel u=\-2ieQ = \e , identifiant 



c (n — n ) = — = py. 



