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A. CORNU. 



La formule (18) ne se vérifiera donc numériquement qu'après avoir 

 divisé le second membre par h 3 car on mesure en réalité non ô, mais ô. 



tan g ô 1 ==- 



11 0 — u h y 



On démontre aisément qu'une petite erreur de rectangularité des axes 

 n'a qu'une influence négligeable sur l'angle ô. 



Expression de la loi approchée de dispersion ?if — n" , 

 La différence J — x 1 donne la valeur de (3 

 (17) ? _* i= _ Z /3/ (3 = 



la différence f — %x x tirée de (15) et (16) donne a 



t O or 



Divisant par l'épaisseur e après avoir remplacé a par ea et (3 par eb 

 on obtient 



, v \h 



n — u =a-\-ù — 

 1 A 



qui est la loi approchée de dispersion relative des lames transparentes 

 emp^ées. 



Rem. Il importe de remarquer que x l et | sont comptés à partir de 

 l'origine x=0 c. à d. de la frange centrale blanche qu'on obtient en 

 supprimant les lames transparentes ou en plaçant la même sur les 

 deux fentes. (L'épaisseur e doit être exprimée avec la même unité que A). 



En résumé on voit que la détermination de cette loi de dispersion 

 consiste à compter deux nombres de franges le long d'une raie spectrale 

 et a mesurer leur largeur, on aj de plus, une vérification de cesmesuies 

 en mesurant l'inclinaison de la frange claire rectiligne. 



Il est difficile d'imaginer un procédé plus simple et plus direct. 



