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FRANZ 1UCHARZ UND PAUL SCHULZE. 



man aus Fig. 4 wenn noch l die halbe Wagebalkenlànge bedeutet, 



p = V R 2 — 2 R l sin x + siri 1 (6) 



Den Wert von F findet man daraus, dass die Lage Fig. 3, eine Gleich- 

 gewichtslage ist: 



Mdgsiny = (F\R 1 )l (7) 



In der Gleichung der lebendigen Kraft: 



iKdÙ ~ Md 9 cos & + y = Corist (8) 



wo K das Trâgheitsm ornent bedeutet, sind fur i^und p die angegebenen 

 Werte einzusetzen. Die Constante wird dadurch bestimmt, dass als ein 

 Umkehrpunkt ol = -f- S" angenommen wird; dann resultirt eine zu (2) 

 analoge Gleichung, die gerade so behandelt wird. Fur die Grosse der 

 Asymmetrie folgt dann analog (3) : 



2R 2 B — 2R 2 VËB — 4^ B V El sin S- 



s = — =i ■ .... (9) 



R 2 (7—2 ICV Esin^ — MBVïïsin {<y—$);sin<y 



wo B = R 2 +%lRsiub + M 2 siu 2 {^) 



C=2lRcos$ + 2l 2 sin$ 



JE= R 2 — 21R sin S + 4 1 2 sin 2 ($/2) 



Nehmen wir die Amplitude S" als sehr klein an, so ergibt sich 1 ) 

 entsprechend (4) : 



U1 1 R1 a , ,- 105 



'-wtgr—ZllB ...-(lU) 



Die Discussion dièses Ausdruckes zeigt, dass die grossere Elongation 

 im Sinne einer Anniiherung der beiden Magnete erfolgt. Fur R= ce , 

 à. h. nach Fortnabme des festen Magneten wird s = 0; denn es wird 

 dann wie aus Fig. 3 zu erkennen, auch y = 0, d. h. bei horizontal 

 àquilibrirtem Wagebalken liegt der Schwerpunkt unter dem Unterstut- 

 zungspunkt. Lâsst man bei gegebener Wage und gegebenen Magneten, 



A ) In der oben citirten Dissertation ist bei der Ausfiihrung dieser Rechnung 

 auf Seite 64 und der analogen auf Seite 69 bis 71 eine zu weit gehende Yer- 

 nachlàssigung von Grliedern gemacbt worden, von der aber die Schlussfolgerungen 

 nicht betroffen werden. 



