708 FRANZ RICHARZ UND PAUL SCHULZE. 



die Asymmetrie direkt ermittelt. Deren Grosse war in beiden Eeihen 

 ungefàhr dieselbe; bei der ersten wâren die Elongationen anfànglich 

 314,5 nach der einen, 339,0 iiacli der anderen Seite; zum Schluss 66,5 

 bezw. 68,5. Die Ubereinstimmung zwischen den direkt ermittelt en und 

 den nach (9) oder (10) berechneten Werfcen der Asymmetrie war ebenso 

 befriedigend, wie bei den Messungen von II . Es zeigte sich auch hier 

 wieder, dass die vereinfachte Formel (10) ebenso gnte Werte gab, wie 

 die genanere (9). 



In Pis. 5 und ~Fm. 6 sind die beobachteten Werte 0 und die berech- 

 neten -f von s als Eunktion der Amplitude -9" graphisch abgetragen. 



V. 



ZuSAMMENHANG VON AsYMMEïRIE DER ScHWINGUNGEN 

 UND DER ABLENKUNGEN. 



Im vorigen Abschnitt wurde bereits erwàhnt, dass die clurch ein 

 Zulagegewicht 3 an der magnetischen Wage bewirkte Ablenkung (3 

 nicht einfach proportional à gesetzt. werden kann, sondern gesetzt wer- 

 den muss : 



(3 = ^ + v ^ ^(lé| 



Das bedeutet aber eine Asymmetrie der Ablenkungen. d. h. zwei entge- 

 gengesetzt gleiche Znlagegewichte à bringen Ablenkungen (3 hervor, 

 die nicht entgegen gesetzt gleicli sind. Eine solche Asymmetrie der Ab- 

 lenkungen ist immer dann vorhanden, wenn auch Asymmetrie der 

 SchwiDgungen vorliegt. In dem Ealle den wir in 1 und II behandelt 

 haben, konnen wir sie zeigen, iudem wir den Torsions-kopf noch um 

 einen kleinen Winkel iiber u hinaus, bezw. von ce zuriick drehen. Ganz 

 allgemein wird fur die abgelenkte Lage eine analoge Gleichung wie (12) 

 gelten, welche aussagt, dass die Drehungsmomente der wirkenden Krâfte 

 unter Hinzufùgung eines kleinen ablenkenden Drehungsmomentes, 

 welches wir im Allgemeinen mit A bezeichnen wollen, sich das Gleich- 

 gewicht halten. Die algebraische Summe der ùbrigen Drehungsmomente 

 ist eine Eunktion von /3, welche die iibrigen Grossen als Parameter 



