EINE GLEICHUNG EUR DEN OSMOTISCHEN DEUCK ; U. S. W. 



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bigeu Ursprung nach demselbeu gezogenen Radius- Vektor, t> die Ge- 

 schwindigkeit des Massenpunkts und % die auf denselben wirkende Total- 

 kraft bezeichnet. 



Im stationliren Zustande des Systems verschwindet der Differential- 

 quotient. 



Wenn man sich auf der rechten Seite der Gleichung die auf die Mas- 

 senpunkte jedes einzelnen Molekiïls beziïglichen Glieder summirt 

 und zu diesem Zwecke r durch v -\~ v r ersetzt denkt, wo r das r des 

 Schwerpunkts des Molekiïls und t r den Badius-Vektor des einzelnen 

 Massenpunkts in Bezug auf jenen Schwerpunkt bezeichnet, so kann 

 man, fur den stationàren Zustand, statt 1) schreiben : 



2 i mtf == — i 2 (r 2 g) — i 2 2 IV %• 2) 



Man kann den Virialsatz auch auf jedes einzelne Molekiil anwenden 

 und nachher die entsprechenden Gleichungen addiren. Piïr den statio- 

 nàren Zustand erhâlt man so : 



2 2 l m\> r2 = -ilZ V r %. 3) 



Subtrahirt man dann dièse Gleichung von der vorhergehenden ; so 

 kommt : 



2^» 2 = -^(rsS). 4) 



Es handelt sich jetzt darum, den Virialwert, welcher die redite Seite 

 dieser Gleichung bildet, fur die auf das System wirkenden Krafte ver- 

 schiedener Art zu bestimmen. 



Wir wollen dabei einen etwaigen Einnuss der Schwere von unsern 

 Betrachtungen ausschliessen . 



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Der Wanddruck N liefert bekanntlich den Betrag - NT , wo V das 



Gesammtvolum des Systems >S Y oder, wenn wir sofort voraussetzen dass 

 eine molekulare Menge der gelosten Substanz vorhanden ist, das Mole- 

 kularvolum des Gelosten bezeichnet. 



Die gegenseitige Anziehung aller Massenpunkte m hat fur die ein- 

 zelnen Molekiile nur in unmittelbarer Nâhe der Wand eine Résultante, 



