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OTTO LU M MER. 



2 «7 und die Minima die Intensitât / besitzen. Der Effekt ist somit der 

 Gleidie, ah ob man das FAnzelsystem uberall mit der HelligJceit I, 

 gleidimdssig ilbergossen lidtte. Das resultirende Doppelsystem wird also 

 im AUgemeinen weniger deutliche .Ringe zeigen wie jedes Einzelsystem. 

 Yiel gunstiger gestaltet sicli die Lichtvertheilung in dem Palle, wo 

 scliarfe, schmale Maxima auf dunklem Grande auftreten (Fig. 2 h). 

 Solange sicli hier namlich die aufsteigenden Aeste der Einzelcurven aa 

 und bb nicht schneiden, verdoppeln sich die Ringe bei vollkommener 

 Dissonanz, oline ihr Ausselien zu àndern. Hier wird mau also auch 

 die doppelle JRmganzahl redit g ut nodi beobaditen kbnuen, selbst wenn 

 die Intensitât einer der beiden Liditioellen selir viel kleiner ist als 

 die der andern, wie es meistens der Pall zu sein scheint. 



III. Yerwirklichung des raplden Intensiïatsabïalls 



BEI DEN PLANPARALLELÏTÂTSIUNGEN. 



Gewohnlich betraclitet man bei den Iriterferenzerscheinungen plan- 

 paralleler Platten nur die Interferenz des an der vorderen und hinteren 

 Plâche der Platte reflectirten Strahles (1 und 2 Pig. 3) und erhâlt so 

 auch die Lage und G estait der Interferenzcurven ganz richtig. Will 



man aber ausserdem die 

 Hélligkeitsv ert7ieil?mg im 

 Ringsystem bestimmen, so 

 musz man nothwendig auch 

 die vielfach reflectirten 

 Strahlen (3, 4, 5 etc. bis oc ) 

 in die Berechnung ziehen. 

 Pur die Orte der Maxima 

 und Minima ist dies auf eine Einwendung Poisson 's hin zuerst von 

 Presnel geschehn *). Ganz allgemein fur jeden Einfallswinkel hat fur 

 die sog. „Farben dùnner Blâttchen 1 Airy 3 ) dièse Berechnung durch- 



*5 M. Poisson. (Ann. de chim. et, phys. Bd. 22, 1823) und A. Presnel (Oeu- 

 vres compl. Bd. 2. S. 217). 



2 ) G. B. Airy. (PMI. Mag. (3) Vol. II, p. 20. 1833). 



