8 J. D. VAN DER WAALS. 



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pour v = 2b , c. à d. pour — = — } est tout à fait d'accord avec cette 



1 c oZ 



T 27 



autre que l'isotherme est tangente à Taxe V pour — = —• elle nous 



1 c *jZ . 



apprend donc que F équation (3) ne pourra donner que des valeurs 

 approchées pour des valeurs de T beaucoup plus basses. 



'1 dv\ 

 dp, 



pour le même état liquide , nous trouvons: 



Si nous calculons le coefficient de compressibilité (3, savoir — ( — , 



\v dp/ t 



ême état liquide , nous trouvons: 



/_%\ RTvj la a ( V A \ 



1 \dvjr (v. — ôf v, 2 v^Kv. — ù V 



v 



ou bien 



En nous servant des données précédentes et posant p c = 37,5 atm., 

 nous trouvons 



(3 = 0,0006 environ. 



Cette valeur est beaucoup trop grande, puisque l'expérience ne donne 

 que 0,00016; on voit donc qu'ici Féquation d'état avec a et h constants 

 ne donne même plus une valeur approchée. 



De la relation connue: 



résulte 



(*J\ (¥\ _ i 

 \W P \7)pJ v W T 



et par conséquent 



lf^-\ Y- — *) 



v \dT/ p A (3 v 2 } ' 



Avec la valeur expérimentale employée tantôt on aurait donc, pour 

 l'éther à 0°: 



l ) Cont., 2e éd., p. 171. 



