l'état liquide et l'équation d'état. 



25 



cinétique. Nous arrivons à l'équ. (H) p. ex. en admettant que la molé- 

 cule peut être considérée comme un système binaire, formé de deux 

 atomes, ou bien de deux groupes intimement reliés, que nous appelle- 

 rons radicaux; ces deux parties se meuvent Tune par rapport à l'autre 

 et peuvent présenter entr'elles des distances comparables à leurs propres 

 dimensions. Dans le cas où il s'agit de radicaux il peut bien s'y pro- 

 duire encore des mouvements internes, mais les amplitudes de ces mou- 

 vements seraient si petits que leurs variations n'auraient pas grande 

 influence sur la grandeur des radicaux. Les forces qui s'exercent entre 

 ces atomes, ou ces radicaux, nous les avons représentées par a. (b — b 0 ), 

 c. à d. a, (bi — b Q ) dans l'état gazeux. Puisque nous avons trouvé: 



cc(b l —b 0 ) 2 = BT } 



la constance de bi — ô 0 exige que <% soit proportionnel à la température; 

 or je dois reconnaître qu'il est difficile de se figurer une constitution 

 moléculaire telle que les deux parties dont elle se compose, d'après nos 

 hypothèses, s'attirent avec des forces qui seraient proportionnelles à la 

 distance, en même temps qu'elles augmenteraient avec T. Peut être 

 l'idée que nous nous formons d'une molécule serait-elle plus compréhen- 

 sible si nous cherchions les forces, qui retiennent les atomes dan 

 les limites de la molécule, non dans une action que les atomes exer- 

 cent les uns sur les autres, mais clans une action du milieu qui les 

 contient. De même que les molécules d'un gaz se meuvent librement 

 dans l'espace où elles sont enfermées et sont retenues dans cet espace 

 uniquement par la présence des parois, de même il se pourrait que les 

 atomes d'une molécule fussent libres de se mouvoir dans un certain 

 espace, l'étendue de la molécule, et qu'une enveloppe d'éther les em- 

 pêchât de se séparer. Dans ces conditions, l'hypothèse que b t — b 0 

 est le même à toute température nous conduirait de nouveau à cette 

 conclusion que la force qui maintient la molécule est proportionnelle à 

 la température, mais ici la conclusion serait plus compréhensible. Alors, 

 il serait également naturel d'admettre que la force, nécessaire pour 

 décomposer la molécule en ses éléments, est la même à toute tempéra- 

 ture, et nous pourrions arriver ainsi à la formule: 



b — b Q == l à — b 0 

 v — b bi — b Q 



En vertu de cette formule on aurait ; 



