.126 



J. E. VERSCHAEFELT. 



not, 



- (^(«-"0" 4- (Tz^ - =/(*). (2) 



Je vais maintenant me servir de la règle de Maxwell-Clausius pour 

 trouver les éléments des phases coexistantes. A cet effet, je pose 



iK + ^i)— "' = $ et iK — 0,) = <?>, 



où # 2 et t> t sont les volumes des deux phases , tandis que^ représentera 

 la pression de coexistence. Pour déterminer les quantités, infiniment 

 petites, <ï>, 0 et p t — p 3 nous avons les équations 



A = è[/K)+/K)] 

 o =è[/W -/(*,)] 



et y a 



/?i K — v 1 ) = j/(è)dv. 



(3) 



2. Si nous remarquons que, en vertu de la forme même de la courbe 

 limite, $ doit être de degré plus élevé que (p, et que d'autre part ^ 

 doit être considéré comme une quantité infiniment petite, puisqu'elle 

 s'annulle pour T = T c , tandis que les autres grandeurs sont toutes 

 finies, nous trouvons, en première approximation: 



CD 



= (-9"~V-S). (4) 



Comme il s'agit d'établir Tordre de grandeur de Cp par rapport à T c — T, 

 nous devons encore savoir comment les grandeurs ^, n et o varient 

 avec T. Or, je crois pouvoir conclure des valeurs trouvées pour ces 

 grandeurs qu'au voisinage du point critique leur variation est linéaire 

 en première approximation. S'il en est réellement ainsi, on doit avoir: 



1 î 



. du, 

 où représente le coefficient de température de f/,, c. à d. {jl x = 



