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J. D. VAN DER WAALS. 



géométrique de v 8 f. Supposons que le point P représente la phase 

 solide , avec les coordonnées v s et x s , et que le point Q, dont les coor- 

 données sont Vf et xf, représente la phase fluide. Menons l'isobare par 

 le point Q et cherchons le point P' où la tangente à cette isobare 

 coupe la droite menée par le point Q, parallèlement à Taxe des volumes; 

 on a ainsi — v sf = VP ' . Si donc le point P' est situé, par rapport à 

 P , du côté des v positifs, v S f est négatif. Dans le cas particulier où 

 la tangente à Fisobare de Q passe par P, v s f = 0. Et v S f serait positif 

 si P' était situé du côté négatif de P. 



On voit ainsi que, pour pouvoir déterminer le signe de v S f, on 

 doit connaître l'allure des courbes d'égale j)ression. Or, dans ^Systèmes 

 ternaires" (ces Archives, (2), 7, p. 349, fig. 2), j'ai déjà représenté 

 cette allure, dans le cas analogue d'un système binaire où la deuxième 

 composante a la température critique T c la plus basse; c'est la courbe 

 BJWT)' E' B' . Je reproduis maintenant cette figure (fig. 2) en y ajoutant 

 encore une isobare et en y représentant la phase solide par le point 

 P s . L'isobare que j'y ai ajoutée passe par le point de plissement. Elle 

 a son point d'inflexion un peu à la droite de ce point. Puisque toute 

 ligne d'égale pression présente un point d'inflexion, il y a un lieu géo- 

 métrique de tous ces points, mais ce lieu je ne l'ai pas représenté sur 

 la figure. Il traverserait la figure dans toute sa largeur. Aussi longtemps 

 que P s est situé, par rapport à une isobare, du côté des petits volu- 

 mes, il est possible de mener par ce point deux tangentes à cette courbe. 

 Ces tangentes touchent l'isobare en des points situés de part et d'autre 

 du point d'inflexion et où v S f— 0- Une autre isobare fournira, le 

 point P s restant le même, deux autres points de tangence. Pour cha- 

 que point P s nous pouvons donc parler d'un lieu géométrique des points 

 de tangence; ce lieu se compose de deux branches, le long desquelles 

 v S f = 0. Si le point P s correspondait à un volume plus grand et tom- 

 bait ainsi de l'autre côté de l'isobare, la possibilité de mener deux 

 tangentes disparaîtrait, et le lieu géométrique des points où v sf = 0 par. 

 rapport à P s ne se composerait plus que d'une seule branche. 



Or, le point P s n'est pas un point fixe, d'une part parce que le 

 volume du corps solide dépend de la pression, d'autre part parce que 

 sa composition peut varier. Cela rend plus difficile évidemment le cal- 

 cul de ce lieu géométrique. Cela n'empêche pas pourtant que v sf s'an- 

 nulle deux fois le long de la courbe de contact, quand on passe de 

 pressions basses à des pressions élevées, dans le cas où le volume occupé 



