i/ ÉQUILIBRE D'UN SOLIDE AVEC UNE PHASE FLUIDE, ETC. 



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grandes valeurs de x on obtiendrait de même une pareille courbe 

 descendante. 



La projection (p, T) du système des trois j^hases, c. à d. de la courbe 

 suivant laquelle se coupent les deux surfaces (p, x, T), se compose de 

 deux courbes séparées, dont celle qui se rapporte aux températures 

 élevées s'abaisse et se termine au point triple de ranthraquinone. La 

 portion relative aux basses températures est une ligne ascendante , com- 

 mençant au point triple de Téther, si Ton admet du moins une misci- 

 bilité parfaite même dans F état solide. Les deux surfaces (p, x, T) dont 

 je parlais à l'instant sont les surfaces donnant l'une les deux phases 

 fluides coexistantes, l'autre les phases fluide et solide coexistantes. 



Je donnerai maintenant quelques développements mathématiques, 

 utiles à la bonne compréhension du phénomène, et nécessaires pour la 

 démonstration de quelques propriétés dont j'ai fait usage dans ce qui 

 précède. 



Occupons-nous d'abord de la transformation que nous avons admise 

 dans l'allure de la courbe {p, x) (équilibre solide-fluide) par élévation de 

 température 



De l'équation: 



il résulte, pour une valeur constante de Xf, 



XdTj œf v sf ^ 



Comme w S f est négatif, le numérateur de cette expression est négatif à 

 l'extérieur de la courbe le long de laquelle ^ = 0 et positif à Tinté- 

 rieur de cette courbe.. Quant au dénominateur, c'est la quantité dont 

 nous avons discuté tantôt (p. 164) la valeur. Il s'ensuit que la ligne 

 (p, T), relative à une valeur déterminée deay, présente en deux points une 

 tangente perpendiculaire à Taxe T ', et entre ces deux points-là il y en a 

 deux autres où p atteint un maximum et un minimum, tout comme pour 

 la courbe (p, x) relative à une température déterminée. On pourrait 

 prendre ces courbes l'une pour l'autre, mais il y a cependant une différence. 



*) Je reprendrai cette discussion d'une manière plus exacte à la page 179. 



