l'équilibre d'un solide avec une phase fluide, etc. 177 



projection de cette courbe de pression du système des trois phases a été 



tracée en trait interrompu ( — • ). Pour la valeur de x admise, 



A aussi bien que P sont des points de Y intersection des deux surfaces 

 (p, T, x); mais le point A se rapporte à une température plus basse. 

 Les deux courbes en trait plein AB et PCD donnent d'autres points de 

 là section, relative à la valeur choisie de x, de la surface d'équilibre 

 fluide-solide, du moins pour autant que ces points ne sont pas situés 

 dans la région où une phase fluide se sépare en deux phases fluides 

 (liquide et vapeur). La section théorique qui s'étendrait de A en P est 

 remplacée par la courbe du système des trois phases. 



Or, il y a une circonstance qui décide si la courbe des trois phases a 

 l'allure représentée, c. à d. va vers un point A de la nappe liquide, ou 

 bien devrait être tracée vers un point de la nappe vapeur. Pour une 

 valeur de x plus rapprochée de l'anthraquinone, la portion théorique 

 qui est remplacée par la courbe des trois phases devient plus petite et 

 finit par se réduire à un point de tangence, situé quelque part sur la 

 ligne AP. Si l'on trace donc les lignes en question pour une certaine 

 valeur de x, assez petite, ainsi que je l'ai figuré au moyen des lignes 

 pointillées, la transformation et le déplacement des courbes en trait 

 plein doivent être telles qu'il peut se présenter un point de tangence B 

 sur la ligne AP. La question est donc de savoir quelle transformation 

 doit subir la courbe (/?, T) des équilibres fluides, quand on les dessine 

 pour des valeurs plus petites de x. La réponse à cette question est 



fournie par le signe de 



. Pour l'équilibre entre phases fluides, 



aussi bien que pour l'équilibre entre fluide et solide, cette grandeur est 

 généralement positive. Ce n'est que dans un domaine très restreint que 

 le signe peut changer. Cela ne nous empêche pas toutefois de recon- 

 naître immédiatement que, dans la fig. 7, la courbe liquide-vapeur doit 

 s'abaisser pour des valeurs plus j)etites de x; et, pour que cette courbe 

 puisse finir par toucher la courbe AP, il faut que cette dernière ait 

 l'allure qui lui a été donnée. En effet, si elle avait la seconde des deux 

 allures possibles, un relèvement serait nécessaire pour arriver au contact. 

 Il est établi par là en premier lieu que le dernier point commun aux 

 deux surfaces (p, T, x) doit être situé sur la nappe supérieure des 

 équilibres entre fluides. En second lieu, nous voyons par là que la 

 section de la surface d'équilibre avec la phase solide, relative à la valeur 

 de x correspondant au point de tangence, doit présenter non seulement 



ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II, TOME IX. 12 



