SUR L'ALLURE DE LA COURBE DE SOLUBILITE , ETC. 253 



phases: B solide -f- solution -f- vapeur. Enfin 3 en est la courbe de ten- 

 sion de vapeur du liquide A et fb celle du liquide B. 



Le cas de la fig. 1 se présentera chaque fois que la solubilité du 

 solide B dans le liquide A est relativement grande. Dans ces conditions 

 la tension de vapeur des solutions saturées est relativement faible et la 

 courbe cd est située toute entière au-dessous de la courbe critique. 



La courbe cd s'étend sans interruption jusqu'au point de fusion de 

 B; la série des solutions saturées de B n'est pas interrompue par les 

 phénomènes critiques des mélanges; la courbe de solubilité n'offre rien 

 de particulier. De son côté, la courbe critique n'est pas non plus trou- 

 blée dans son allure, puisque les phénomènes critiques ne s'observent 

 que pour des solutions dont la teneur en B n a pas encore atteint le 

 degré de saturation. 



Dans le second cas, fig. 2, j'ai supposé que la solubilité de B dans 

 A est très faible, même à la température critique de A, et que par con- 

 séquent la courbe cd coupe la courbe critique à une température un 

 peu plus haute. 11 y a d'ailleurs deux points d'intersection: p et q. 



Dans ces circonstances les températures et pression critiques entre a et 

 te, ainsi que entre q et b, se rapportent à des solutions non- s attirées. 

 Mais en p et en q, où la courbe (/;, t) des solutions saturées de B ren- 

 contre la courbe critique, il se présente cette particularité que la solu- 

 tion saturée a atteint sa température critique; en ces points, en effet, 

 la tension de vapeur de la solution saturée est précisément égale à la 

 pression critique et la température de saturation coïncide donc avec la 

 température critique. 



Si nous voulions raccorder les deux branches de la courbe critique 

 par une portion s' étendant entre// et q, nous serions obligés de traverser 

 la région des solutions et des vapeurs sursaturées par le solide B. Dans 

 cette région les phénomènes critiques ne pourront donc s'observer 

 qu'aussi longtemps que le solide B n'est pas en présence. Cette portion 

 de la courbe critique est donc métastabile. 



Par contre, il est impossible de prolonger entre p et q la courbe du 

 système des trois phases, ainsi que nous le verrons tantôt. 



Un troisième cas, intermédiaire entre ceux des figg. 1 et 2, se pré- 

 senterait si la courbe cd touchait la courbe critique intérieurement en 

 un point. Les points p et q coïncideraient alors. La probabilité d'une 

 pareille éventualité est évidemment minime. 



Mieux que les projections (p, t) de la représentation d'ans l'espace, 



