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A. SMITS. 



nous sommes dans le domaine L -\- S B ; les volumes moléculaires 'des 



phases coexistantes sont représentées par u k et n/, et les quantités 



, . „ , liquide 



relatives sont fournies par le rapport - — ^-jr^- = . 



B solide v k ni 



Par élévation de température notre section (r, a) subit une transfor- 

 mation; en premier lieu les lignes ah et bc se déplacent vers le bas et 

 les lignes de et cf vers le haut. Toutefois, le déplacement du point/ 

 est très faible par rapport aux autres. En même temps les points b et e 

 se déplacent vers la droite, parce que nous supposons que par élévation 

 de température la solubilité de B dans A va en augmentant. 



Telles sont les modifications qui se présentent aussi longtemps que 

 nous nous trouvons encore au-dessous de la température critique de A; 

 si nous dépassons cette température, les lignes ba et ccl passent Tune 

 dans F autre d'une manière continue et une élévation de température 

 jusqu'au point de fusion de B nous fournit une série d'états représentés 

 par la fi g. 6. 



Les lignes binodales bPe, avec leurs points de plissement en P , 

 s'enveloppent les unes les autres; au-dessous du point de fusion de B 

 elles ne s'étendent pas jusqu'au bord B , parce que ce n'est qu'à partir 

 de ce point de fusion que les substances A et B sont miscibles en toutes 

 proportions. Un peu au-dessus de la température critique de A les 

 lignes nodales, reliant des vapeurs saturées à des liquides, présentent 

 encore une forte inclinaison; mais, à mesure que la température s'élève, 

 cette inclinaison devient plus faible, parce que la différence de concen- 

 tration entre b et e diminue. 



La ligne bb 1 b 2 b 3 est la courbe (v, t) des vapeurs saturées, la ligne 

 e e i e 2 f 3 la courbe [v, t) des liquides saturés. La première présente un 

 minimum, la seconde un maximum, ici du moins '). 



Il est aisé de faire voir que dans le cas du système AgNO^ — H 2 0 2 ) 

 la courbe (v, t) de la vapeur saturée doit présenter un minimum. Dans 

 ce cas les circonstances sont très simples, d'une part parce que la vapeur 

 est uniquement constituée par de l'eau, d'autre part parce que le 

 maximum de pression est inférieur à l 1 /^ atm., ce qui fait qu'il est 

 encore permis d'appliquer, comme approximation, la loi de Mauiotte- 

 Gay-Lussac. 



1 ) Cela n'est peut-être pas toujours le cas. 



2 ) Veislagen Kon. Akad. v. Wel., Amsterdam, 28 déc. 1901, p. 350. 



