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A. SMITS. 



dv dp 



II résulte de là que, si -j7j } = 0, — a une valeur positive. Au point 



col cl± 



où la courbe de tension de vapeur passe par un maximum: 



dp dv v 



_ = 0 donc Wp =~ T ; 



c. à d. qu'à la température où la tension de vapeur atteint son maximum 

 la courbe [r } t) s'élève. 



dp 



Enfin, je désire encore montrer que la valeur de — , relative à 161°, 



cl 1 



que l'on déduit de la courbe de tension de vapeur, s'accorde bien avec 

 la valeur théorique ^. Entre les limites 150° et 170° on trouve que 

 l'allure de p est bien rendue par la formule d'interpolation: 



P — Piso + 5,5 (t — 150) — 0,15 [t — 150) 2 , 



ce qui donne, pour 161°, 



alors que 



^ = 22 

 dT ' 



p = 1000 = 9 

 T 434 \' " 



Continuons maintenant l'examen de la fig. 6. 



Prenons une composition x l avec le volume ; nous sommes alors 

 à la température à laquelle correspond la première section (î>, a?), dans 

 le triangle des trois phases hfe où coexistent #/?, L et G. A la tempé- 

 rature pour laquelle est tracée la seconde section (v, x), le point v x n'est 

 plus situé dans ce triangle, mais dans le domaine S B + G; le liquide 

 a donc disparu et nous avons conservé le solide B avec sa vapeur. 



A la température à laquelle se rapporte la troisième section [v, eu), le 

 point (\ est rentré dans le triangle des trois phases, de sorte qu'il s'est 

 reformé du liquide aux dépens de B solide -f- vapeur. A la température 

 de la quatrième section (v, os), le point v\ se trouve dans la région des 

 solutions non-saturées avec leurs vapeurs. Enfin au point de fusion de 

 B , v A est dans la région gazeuse et tout est volatilisé. 



